[vsesdal]
Количество страниц учебной работы: 10,7
Содержание:
“Задача 6. Определить силу давления на коническую крышку горизонтального цилиндрического сосуда диаметром D, заполненного жидкостью Ж (рис. 6). Показания манометра в точке его присоединения – . Показать на чертеже вертикальную и горизонтальную составляющие, а также полную силу давления.
Задача 8. Жидкость Ж подается в открытый верхний бак по верти¬кальной трубе длиной L и диаметром d за счет давления воздуха в нижнем замкнутом резервуаре (рис. 8). Определить давление р – воздуха, при котором расход жидкости будет равен Q. Принять коэффициен¬ты сопротивления: вентиля ?в = 8,0; входа в трубу ?вх = 0,5; выхода в бак ?вых=1. ?э – эквивалентная шероховатость стенок трубы ?э = 0,2 мм.
Задача 13. На поршень диаметром D действует сила F (рис. 11). Определить скорость движения поршня, если в цилиндре находится вода, диаметр отверстия в поршне d, толщина поршня а. Силой трения поршня о цилиндр пренебречь, давление жидкости на верхнюю площадь поршня не учитывать.
Задача 20. Вода в количестве Q перекачивается по чугунной трубе диаметром d, длиной L с толщиной стенки ?. Свободный конец трубы снабжен затвором. Определить время закрытия затвора при условии, чтобы повышение давления в трубе вследствие гидравли¬ческого удара не превышало ?p = 10 ат. Как повысится давление при мгновенном закрытии затвора?
Литература.
1. методические указания к работе.
2. Гидравлика, гидравлические машины и гидроприводы. Методические указания и контрольные задания., И.А. Малинаускас, В.П. Норкус и др. – 4 изд., М.: Высш. шк., 1984.-63.
3. Примеры расчетов по гидравлике. Под ред. А.Д. Альтшуля. Учеб. пособие для вузов. М., Стройиздат, 1977. 255 с.
4. Беленков, Ю.Ю. Задачник по гидравлике и гидропневмоприводу [Текст] : учебник для вузов / Ю.Ю. Беленков, А.В. Лепешкин и др.— М. : Издательство «Экзамен», 2009. — 286 с.
”
Учебная работа № 186101. Контрольная Гидрогазодинамика, задачи 6,8,13,20
Выдержка из похожей работы
Основы гидрогазодинамики
…..определения потенциальных течений
15. Комплексный потенциал, комплексная скорость
16. Частные случаи плоских потенциальных течений
17. Безциркуляционное обтекание круглого цилиндра
18. Обобщенный закон Ньютона
19. Уравнения движения вязкой несжимаемой жидкости
(Навье-Стокса)
20. Подобие гидродинамических явлений
21. Критериальные уравнения. Критерии и числа подобия
22. Моделирование ГГД явлений
23. Ламинарное и турбулентное движение
24. Пограничный слой и его характерные толщины
25. Переход ламинарного ПС в турбулентный
1. Силы, действующие в
жидкости
В жидкостях могут
существовать только распределенные силы: массовые (объемные) и поверхностные.
1) Массовые силы действуют на каждую
точку выделенного объема τ и пропорциональны массе частиц. Например, сила
тяжести, центробежное ускорение, сила электростатического напряжения, сила
Кориолиса и т.д.
Массовые силы
характеризуются вектором плотности массовых сил:
,
который представляет
собой предел отношения главного вектора массовых сил к массе частицы при
стремлении массы к нулю.
В проекциях на
координатные оси он может быть записан:
X, Y, Z – проекции на координатные оси.
2) Поверхностные силы
характеризуются напряжениями:
– это предел отношения
главного вектора поверхностной силы, приложенного к и величине этой площадки при стремлении ее к
нулю. Величина напряжения зависит от выбора направления площадки.
– нормальное напряжение
– касательное напряжение
2. Методы изучения
движения жидкости
Существует два метода
изучения движения жидкости: метод Эйлера и метод Лагранжа.
1. Метод Лагранжа: выделяется частица
в движущейся жидкости и исследуется ее траектория в зависимости от координат и
времени.
(1) (2)
a, b, c – это постоянные, которые определяют положение точки в
начальный момент времени.
2. Метод Эйлера: задается
метод распределения скорости в потоке в зависимости от координат и времени:
(3)
x, y, z –переменные Эйлера.
Чтобы определить скорости
в какой-либо точке надо задать ее координаты. Поле ускорений потока можно
получить если продифференцировать систему (3):
Получили систему,
описывающую поле ускорений.
Локальные ускорения,
показывающие как изменяется скорость в какой-либо точке потока с течением времени
().
Конвективные ускорения
(все остальное в правой части), связанные с перемещением точки или среды (т.е.
с конвекцией). Течение может быть стационарным или нестационарным (изменяется
во времени). Для стационарных задач локальные ускорения равны нулю. Самые
простые течения стационарные, плоские и одномерные. Для стационарной и плоской
задачи исследуется течение только по двум координатам. Еслирассматривается
одномерная стационарная задача, тогда:
3. Траектория, линия
тока, трубка тока, струя
Траектория – это линия,
изображающая путь пройденный частицей за определенный промежуток времени.
Линия тока – это
мгновенная векторная линия, в каждой точке которой в данный момент времени
касательная по направлению совпадает с вектором скорости.
В стационарных задачах линии тока и
траектории совпадают, т.к. нормальная составляющая скорости к линии тока равна
нулю, жидкость через линию тока не перетекает. В плоских течениях количество
жидкости между двумя линиями тока в любых сечениях будет одинаково. Если линии
тока приближаются, то скорость потока увеличивается, и наоборот. Через каждую
точку в потоке можно провести только одну линию тока, исключение составляют
особые точки: критические точки. А и В – это критические точки. Поверхность
непроницаемого тела – поверхность тока, а линии тока, расположенные на
поверхности называется нулевыми линиями тока.
Если в жидкости провести
замкнутый контур и через каждую точку провести линию тока, получим поверхность
тока. Жидкость внутри поверхности называется трубкой тока. Через поверхность
тока жидкость не перетекает, следовательно …