решить задачу
Количество страниц учебной работы: 2,7
Содержание:
Индивидуальное домашнее задание по физике № 6
«Дифракция. Поляризация»
Вариант № 25
1. На щель шириной 12 мкм падает нормально монохроматический свет. Определить длину волны, если угол между первоначальным направлением пучка света и направлением на шестую тёмную полосу равен 19°.
3. Плоско-поляризованный монохроматический свет падает на поляроид и полностью гасится. Когда на пути луча поместили кварцевую пластинку, то интенсивность света после поляроида стала равна половине интенсивности падающего света. Определить минимальную толщину пластинки. Постоянная вращения кварца 48,9 град/мм.
Стоимость данной учебной работы: 585 руб.

 

    Форма заказа работы
    ================================

    Укажите Ваш e-mail (обязательно)! ПРОВЕРЯЙТЕ пожалуйста правильность написания своего адреса!

    Укажите № работы и вариант

    Соглашение * (обязательно) Федеральный закон ФЗ-152 от 07.02.2017 N 13-ФЗ
    Я ознакомился с Пользовательским соглашением и даю согласие на обработку своих персональных данных.

    Учебная работа № 188379. Контрольная Дифракция. Поляризация. Вариант № 25

    Выдержка из похожей работы

    …….

    Дифракция света

    …..Френеля: Световая
    волна, возбуждаемая каким-либо источником, может быть представлена как
    результат суперпозиции когерентных вторичных волн, излучаемых фиктивными
    источниками.
    В отличие от принципа Гюйгенса,
    когда мы следили за фронтом распространяющейся волны, с помощью принципа
    Гюйгенса-Френеля мы в выбранной точке рассматриваем сложение волн от различных
    источников.
    Различают дифракцию Фраунгофера и
    дифракцию Френеля. Дифракцией Фраунгофера называют дифракцию в параллельных
    лучах. Остальные виды дифракции – это дифракции Френеля.
    1. Метод зон Френеля
    Рассмотрим распространение света от
    точечного источника в рамках теории Гюйгенса-Френеля. Попутно выясним, почему
    свет распространяется прямолинейно.
    Заменим действие источника S действием фиктивных источников,
    расположенных на вспомогательной поверхности Ф. Разобьем поверхность Ф на зоны
    такого размера, чтобы расстояния от краев зоны до М отличались на λ/2.
    .
    Для такого разбиения
    проведем из точки М сферы радиусами
    .
    Это приведет к разбиению
    фронта волны на зоны, которые называются зонами Френеля. Соседние зоны гасят
    друг друга. Результирующая амплитуда в точке М
    ,
    где  и
    т.д. – амплитуды колебаний, возбужденных порознь 1-й, 2-й и т.д. зонами,  –
    амплитуда результирующих колебаний. Величина  амплитуды зависит от
    площади m-й зоны и угла  между внешней нормалью
    к поверхности зоны в какой-либо ее точке и прямой, направленной из этой точки в
    точке М.
    Оценим амплитуды
    различных колебаний. Для этого рассмотрим сферический сегмент высоты hm. Другие обозначения показаны на
    рисунке.
    Из рисунка следует
    ,
    или, учитывая условия λ
    << a и λ << b, получим выражение для высоты сферического сегмента . Для радиуса внешней границы m - ой зоны Френеля получим . Общее число зон Френеля очень велико (~ 105), поэтому можно использовать приближение . Тогда для результирующей амплитуды колебаний в точке М получим . Итак, амплитуда, создаваемая сферической волновой поверхностью, равна половине амплитуды, создаваемой одной центральной зоной. Если учесть, что интенсивность излучения пропорциональна квадрату амплитуды, то вклад одной центральной зоны в четыре раза превосходит вклад всей волновой поверхности. В частности, если на пути распространения света поставить непрозрачный экран с маленьким отверстием, равным первой зоне Френеля, то яркость света в точке М увеличится в 4 раза (довольно неожиданный результат). Для усиления освещенности в точке М создают специальные зонные пластинки с затененными нечетными зонами Френеля. При этом интенсивность света в точке М возрастает во много раз. Такие зонные пластинки выступают как собирающие линзы. Радиус центральной зоны Френеля сравнительно мал (при  см,  см,  мм). Распространение света от S к М происходит так, будто световой поток распространяется внутри очень узкого канала вдоль SM, т.е. прямолинейно. 2. Дифракция на отверстии, диске и щели Существуют различные формы проявления и наблюдения дифракции: на границах различных сред, на отверстиях и щелях, на различных препятствиях. В частности, рассеяние света в неоднородных средах (туман, запыленность и пр.), молекулярное рассеяние (голубой цвет неба) объясняются дифракцией света. Рассмотрим простейшие способы наблюдения дифракции. Дифракция на круглом отверстии. Разместим на пути сферической волны экран с круглым отверстием. Сферическая волна, распространяющаяся из точечного источника S, встречает на своем пути экран с круглым отверстием радиуса . Дифракционную картину наблюдаем на экране в точке В, лежащей на линии, соединяющей S с центром отверстия. Здесь b - расстояние от вершины волновой поверхности до точки В, а - радиус волновой поверхности. Вид дифракционной картины зависит от числа зон Френеля, укладывающихся в отверстии. Для амплитуды в точке В имеем , где знак + соответствует нечетным зонам, а минус - четным. В окрестности точки В имеем чередующиеся кольца. В зависимости от т в точке В может быть светлое или темное пятно. При п...