[vsesdal]
Количество страниц учебной работы: 11,7
Содержание:
Индивидуальное домашнее задание по физике № 2
«Электромагнетизм. Колебания и волны»
Вариант № 1
1. Два длинных параллельных провода находятся на расстоянии r = 5 см один от другого. По проводам текут в противоположных направлениях одинаковые токи силой I = 10 А каждый. Найти индукцию магнитного поля в точке, находящейся на расстоянии r1 = 2 см от одного и r2 = 3 см от другого провода.
2. По обмотке очень короткой катушки радиусом r = 16 см течёт ток силой I = 5 А. Сколько витков N проволоки намотано на катушку, если индукция B магнитного поля в её центре равна 1 мТл?
3. Найти кинетическую энергию протона, движущегося по дуге окружности радиусом 60 см в магнитном поле с индукцией 1 Тл.
4. Плоский квадратный контур со стороной 10 см, по которому течёт ток силой 100 А, свободно установился в однородном магнитном поле с индукцией 1 Тл. Определить работу, совершаемую внешними силами при повороте контура относительно оси, проходящей через середину его противоположных сторон на угол 90°.
5. Прямой провод длиной 10 см, по которому течёт ток 20 А, расположен в однородном магнитном поле так, что направление тока составляет угол 30° с линиями индукции. Определить индукцию поля, если на провод действует сила 10 мН.
6. Проволочный виток надет на соленоид длиной 20 см и сечением 30 см2. По соленоиду идёт ток 3 А и соленоид имеет 320 витков. Определить ЭДС в витке при выключении тока в соленоиде в течение 0,001 с.
7. Соленоид поперечным сечением 10 см2 и длиной 1 м имеет сердечник с магнитной проницаемостью 1400. Магнитный поток в нём равен 1,4 мВб при индуктивности 0,44 Гн. Определить силу тока, текущего в обмотке соленоида.
8. Точка одновременно совершает два гармонических колебания, происходящих по взаимно перпендикулярным направлениям и выражаемых уравнениями x = A1?sin ??t и y = A2 ?cos ??t, где A1 = 3 см, A2 = 2 см. Найти уравнение траектории точки и построить её, указав направление движения.
9. На стержне длиной 30 см укреплены два груза: один – в середине стержня с массой m = 50 г, другой с массой 2m – на одном из его концов. Стержень с грузиком колеблется около горизонтальной оси, проходящей через свободный конец стержня. Определить приведенную длину и период колебаний такой системы. Массой стержня пренебречь.
10. Определить период затухающих колебаний, если период собственных колебаний 2 с, а логарифмический декремент затухания 0,314.
Учебная работа № 188368. Контрольная Электромагнетизм. Колебания и волны, вариант 1
Выдержка из похожей работы
Колебания продольные… и рождение неопределённости
…..жая первое из уравнений
(2) на //i //2, дифференцируя по p и обращая внимание на
уравнение (4), находим:
что по уравнениям (2) В не зависит ни от рх, ни от [–].
Следовательно, означая через &F частную производную от функции F
по одной из переменных ^, р.2, мы получаем из уравнения
(7):
Подставляя в это выражение
величины Н1 Н2, найденные в п.п. 3,
приравнивая нулю коэффициенты при различных степенях, мы находим следующие
условия, которым должна удовлетворять волновая Ф – я
Известно, что подобные соотношения имеют место только для сферы,
круглого цилиндра и плоскости.
Отсюда имеем, что изотермические волновые поверхности могут распространять
колебания продольные.
Итак, если поверхность сотрясения
или начальная волна не принадлежат к поверхностям изотермических волн, то
вблизи их колебания происходят смешанные, но на значительных
расстояниях волна приближается к виду одной из изотермических волн, и в явлении
обнаруживаются колебания продольные. СТОП!!! Yandex.RTB R-A-98177-2
(function(w, d, n, s, t) {
w[n] = w[n] || [];
w[n].push(function() {
Ya.Context.AdvManager.render({
blockId: “R-A-98177-2”,
renderTo: “yandex_rtb_R-A-98177-2”,
async: true
});
});
t = d.getElementsByTagName(“script”)[0];
s = d.createElement(“script”);
s.type = “text/javascript”;
s.src = “//an.yandex.ru/system/context.js”;
s.async = true;
t.parentNode.insertBefore(s, t);
})(this, this.document, “yandexContextAsyncCallbacks”);
Эксперименты Теслы – гармонический осциллятор – недопустим!!!
Для сферы в
координатах, уже нами употреблённых, мы имеем:
Дальнейшие преобразования несущественны и не приводятся, так как приводят к исходному
уравнению, не имеющему физического смысла для солитоноподобных волн.
Найденные выводы одинаково применимы к явлениям света в телах
однородных и притом в тех пределах приближения, которые имеют место в теории
Буссинеска!?
Отсюда: «болевой момент» выявлен.
Н. Умов математический
сборник, т. 5, 1870 г. [7].
Ещё одна «страшная»
неопределённость
Рассуждая
аналогично, можно было бы легко получить подобное же выражение и для магнитной
энергии, а следовательно и для токов. Мы видим, что, даже настаивая на самой
простой из формул, проблему локализации энергии по-прежнему не удаётся решить.
И то же самое имеем для потока энергии. Можно преобразовать
движение текущей энергии произвольным образом, добавляя к вектору Пойнтинга
другой вектор (u, v, w), обязанный удовлетворять лишь уравнению несжимаемых жидкостей
Откуда:
Теорема
Пойнтинга, являющаяся
следствием общих уравнений, ничего к ним не добавляет.
Поэтому локализация энергии логически
бесполезна (а иногда,
вредна).
Но имеется аспект, в котором важно
рассмотреть теорему Пойнтинга.
Основным фактом, из которого проистекает
закон сохранения энергии, был и остаётся экспериментально найденный факт
невозможности вечного движения, факт – независимо от наших идей,
и может, быть отнесён к порциям энергии, которой должен обладать эфир в отсу…