решить задачу
Количество страниц учебной работы: 11,7
Содержание:
Контрольная работа по физике № 1
«Электростатика. Постоянный ток»
Вариант № 6
9.24. С какой силой Fl на единицу длины отталкиваются две одноимённо заряженные бесконечно длинные нити с одинаковой линейной плотностью заряда ? = 3 мкКл/м, находящиеся на расстоянии r1 = 2 см друг от друга? Какую работу Al на единицу длины надо совершить, чтобы сдвинуть эти нити до расстояния r2 = 1 см?
9.50. Электрическое поле образовано положительно за¬ряженной бесконечно длинной нитью. Двигаясь под дейст¬вием этого поля от точки, находящейся на расстоянии r1 = 1 см от нити, до точки r2 = 4 см, ?-частица изменила свою скорость от ?1 = 2?105 м/с до ?2 = 3?106 м/с. Найти линейную плотность заряда ? на нити.9.63. Электрон, пройдя в плоском конденсаторе путь от одной пластины до другой, приобретает скорость ? = 106 м/с. Рассто¬яние между пластинами d = 5,3 мм. Найти разность потенциалов U между пластинами, напряжённость E электрического поля внутри конденсатора и поверхностную плотность заряда ? на пластинах.
9.110. Заряженный шар 1 радиусом R1 = 2 см приводит¬ся в соприкосновение с незаряженным шаром 2, радиус которого R2 = 3 см. После того как шары разъединили, энер¬гия шара 2 оказалась равной W2 = 0,4 Дж. Какой заряд q1 был на шаре 1 до соприкосновения с шаром 2?
10.26. Напряжение на зажимах элемента в замкнутой цепи U = 2,1 B, сопротивления R1 = 5 Ом, R2 = 6 Ом и R3 = 3 Ом (рис. 25). Какой ток I показывает амперметр?
10.54. ЭДС батареи ? = 100 B, её внутреннее сопротивление r = 2 Ом, сопротивления R1 = 25 Ом и R3 = 78 Ом. На сопро¬тивлении R1 выделяется мощность P1 = 16 Bт. Какой ток показывает амперметр?
10.91. Два одинаковых элемента имеют ЭДС ?1 = ?2 = 2 B и внутренние сопротивления r1 = r2 = 0,5 Ом. Найти токи I1 и I2, текущие через сопротивления R1 = 0,5 Ом и R2 = 1,5 Ом, а также ток I через элемент с ЭДС ?1.
Стоимость данной учебной работы: 585 руб.

 

    Форма заказа работы
    ================================

    Укажите Ваш e-mail (обязательно)! ПРОВЕРЯЙТЕ пожалуйста правильность написания своего адреса!

    Укажите № работы и вариант

    Соглашение * (обязательно) Федеральный закон ФЗ-152 от 07.02.2017 N 13-ФЗ
    Я ознакомился с Пользовательским соглашением и даю согласие на обработку своих персональных данных.

    Учебная работа № 188391. Контрольная Электростатика. Постоянный ток Вариант № 6

    Выдержка из похожей работы

    …….

    Электростатика проводников

    …..ое поле проводников
    .
    Энергия электростатического поля проводников
    .
    Проводящий эллипсоид
    .
    Силы, действующие на проводник
    Выводы
    Список
    использованной литературы
    Введение
    Предмет макроскопической
    электродинамики составляет изучение электромагнитных полей в пространстве,
    заполненном веществом. Как и всякая макроскопическая теория, электродинамика
    оперирует физическими величинами, усредненными по «физически бесконечно малым»
    элементам объема, не интересуясь микроскопическими колебаниями этих величин,
    связанными с молекулярным строением вещества. Так. Вместо истинного
    «микроскопического» значения напряженности электрического поля е
    рассматривается ее усредненное значение, обозначаемое .
    Основные уравнения электродинамики
    сплошных сред получаются посредством усреднения уравнений электромагнитного
    поля в пустоте. Такой переход от микро- к макроскопическим уравнениям был
    впервые произведен Лоренцем (H.A. Lorentz, 1902).
    Вид уравнений макроскопической
    электродинамики и смысл входящих в них величин существенно зависят от
    физической природы материальной среды, а также от характера изменения поля со
    временем. Поэтому представляется рациональным производить вывод и исследование
    этих уравнений для каждой категории физических объектов отдельно.
    1. Электростатическое поле
    проводников
    Как известно, в отношении электрических
    свойств все тела делятся на две категории – проводники и диэлектрики, причем
    первые отличаются от вторых тем, что всякое электрическое поле вызывает в них
    движение зарядов – электрический ток.
    Начнем с изучения постоянных
    электрических полей, создаваемых заряженными проводниками (электростатика
    проводников). Из основного свойства проводников, прежде всего, следует, что в
    электростатическом случае напряженность электрического поля внутри них должна
    быть равной нулю. Действительно, отличная от пули напряженность E привела бы
    к возникновению тока; между тем распространение тока в проводнике связано с
    диссипацией энергии и потому не может само по себе (без внешних источников
    энергии) поддерживаться в стационарном состоянии.
    Отсюда в свою очередь следует, что
    все заряды в проводнике должны быть распределены по его поверхности: наличие
    зарядов в объеме проводника непременно привело бы к возникновению
    электрического поля в нем.
    Задача электростатики проводников
    сводится к определению электрического поля в пустоте, вне проводников, и к
    определению распределения зарядов по поверхности проводников.
    В точках, не слишком близких к
    поверхности тела, среднее поле E в пустоте фактически совпадает с
    истинным полем e. Эти две величины отличаются друг
    от друга лишь в непосредственной близости к телу. Точные микроскопические
    уравнения Максвелла в пустоте гласят:
    , ,
    (h –
    микроскопическая напряженность магнитного поля). Так как среднее магнитное поле
    предполагается отсутствующим, то и производная обращается в результате усреднения в
    нуль
    , ,
    т. е.  является потенциальным полем с
    потенциалом , связанным
    с напряженностью соотношением
    и удовлетворяющим уравнению Лапласа
    .
    Граничные условия для поля Е на
    поверхности проводника следуют из самого уравнения . Выберем
    ось z по направлению нормали n к поверхности проводника в некоторой его точке.
    Компонента Ez поля в
    непосредственной близости к поверхности тела достигает очень больших значений.
    Существенно, что если поверхность
    однородна, производные , вдоль
    поверхности остаются конечными, несмотря на обращение самого Ez в
    бесконечность. Поэтому из
    следует, что  конечно.
    Это значит, что Ey непрерывно на поверхности. То же
    самое относится и к Ex, а поскольку внутри проводника
    вообще Е = 0, то мы приходим к выводу, что касательные компоненты внешнего поля
    на его пов…