Контрольная Физика, 1 вариант, задачи 1 11 31 11 21 41. Учебная работа № 188341

Учебная работа № 188341. Контрольная Физика, 1 вариант, задачи 1 11 31 11 21 41

Выдержка из похожей работы

…….

Физика

…..ракция.
Точечным зарядом принято называть заряж. тело розмера которого малы по
сравнению с расст. до точки исследования.
Одноименные заряды отталкиваются, разноименные притягиваются.
             Зак. Куллона.
Сила взаимодействия междуточечными неподвиж зарядами
q1 и q2 прямопропорцианальны
величине этих зарядов и обратнопропорц. расст. между ними.
F=k´((q1q2)/r2
k=1/4pe0         e0=8,85´10-12 Ф/M
e0 – фундоментальная газовая постоянная назв
газовой постоянной.
k=9109 M/Ф
   Зак. Куллона (в другом виде)
F=(1/4pe0)´çq1q2ç/r2
вакуум e=1
F=(1/4pe0)´çq1q2ç/er2
для среды e¹1
Если точечн. заряд поместитьв однородн. безгранич.среду 
куллоновская сила уменьшится в e раз по
сравнению с вакуумом. e – диэлектр.
проницаемость среды.
У любой среды кроме вакуума e>1.
Зак. Куллона в векторной форме.
Для этого воспользуемся  единичным ортом по направлению вдоль расстояния
между двумя зарядами.
_  _     _   _
er=r/r   r =er´r
_                              _
F=(1/4pe0)´(çq1q2ç´r)/r3 векторная
форма
В Си – сист единица заряда 1Кл=1А´с 
1Куллон
– это заряд, протекаемый за 1 с  через все поперечное сечение проводника, по
которому течет
то А с силой 1А.
Зак.Куллона может быть применен  для тел значительных размеров если их
разбить
на точечные заряды.
Кулл. силы – центральные, т.е.
они направлены по линии соед.
центр зарядов.
Зак. Куллона справедлив для очень больших расстояний до десятков километров.
При уменьш. расст. до 10-15 м справедлив, при меньших несправедлив.
Электростатич. поле.
Хар. электростатич.поля.
  
 _   _
(Е, D, j)
В пространстве  вокруг эл. зарядов возникает электростатическое поле
(заряды не подвиж.).
Принято считать, что электростатическое поле является объективной
реальностью. Обнаружить поле можно с помощью пробных электрических зарядов.
Пробн., полож., точечный заряд  должен быть таким, чтобы он не искажал
картины иследуемого поля.
   Напр. электростатич. поля.
_
Е – напряженность электростатического поля. Напряженность электростатического
поля является силовой характеристикой.
_    Напр. поля в данной
Е=F/q0         точке пространства
явл. физ. вел. численно  равная  силе  (куллоновск.)
действ. в данной точке на единичный неподвижный пробный заряд.
[E]=H/Кл        [E]=В/м
Силовая линия – линия, в каждой точке которой напр. поля Е направлена по касательной.
Силовые линии строят с опред.
густотой соответствующей модулю напр. поля: через площадку  1 м2
проводят количество линий Е равное модулю Е.
При графическом представлении видно, что в местах с более
густым располож. Е напр. больше.
Вывод формул для напр. поля точечн. заряда.
q – заряд создающий поле.
q0 – пробн. заряд.
Е=(1/4pe0)´(q´q0)/(r2´q0)
E=(1/4pe0)´q/r2
Из E=(1/4pe0)´q/r2 следует что Е зависет прямопропорцианально
величине заряда и обратнопропорц. расст. от заряда до т. исследов.
В однородн. безгр. среде с e¹1
(e>1) напр. поля уменьш. в e раз.
E=(1/4pe0)´q/er2
_  
E=(1/4pe0)´q2/r3
    Электрическое смещение.
                                      _
Опред. формулой для D явл. следущее в данной т. среды электрическое
смещение численно равно произвед. диэлектр. проницаемости, эл. постоянн. и
напр. поля.
                                          _
D­ ­E                   D=ee0E
[D]=Кл/м2
Напр. эл. поля завсет  от e среды
поэтому при наличии несколбких граничащих диэлектриков на границе разрыва двух
сред напр. поля меняется скачком (линии
             
          
   _
вектора Е терпят разрыв).
              _
Вектор D  не завис. от e среды т.е.
явл. однаков. по величине
                                              _
во всех средах т.е. скачка D нет , разрыва нет.
                      _
Покажем что D  независ от e.
D=ee0´(kq)/(e0´r2)
D=…