решить задачу
Количество страниц учебной работы: 18,7
Содержание:
“Задача №1 (9 вариант)

По заданному при комнатной температуре значению тока I0=9*10-6 в идеальном несимметричном p-n – переходе, площадью S=0,1 см2.
Определить:
1. Материал (Si или Ge), из которого выполнен переход.
2. Тип и концентрацию неосновных носителей заряда в базе.
3. Тип и концентрацию примеси, а так же тип и концентрацию основных носителей заряда в базе.
4. Тип и концентрацию основных и не основных носителей заряда в эмиттере, а так же тип и концентрацию примеси, внесенной в область эмиттера.
5. Контактную разность потенциалов φк для двух значений температур:
t1 – комнатная, t2 = t1 + Δt Δt = 16
6. L – ширину обедненной области или p – n – перехода эмиттер – база. Сделать вывод о влиянии концентрации примеси на L для симметричного и несимметричного p – n – переходов. Изобразить заданный p – n – переход.
7. Записать условие электрической нейтральности для областей эмиттера и базы, так же для всей системы в состоянии равновесия.
8. Приложить к заданному p – n – переходу сначала прямое, потом обратное напряжение и на одном графике построить вольтамперные характеристики (ВАХ) для двух значений температур t2 и t1. Пояснить влияние температуры на прямую и обратную ветви ВАХ.
9. Начертить зонные диаграммы в равновесном состоянии, а так же при прямом и обратном напряжении.
10. Рассчитать вольт – фарадные характеристики для барьерной Сбар и диффузионной Сдиф емкостей.
11. Рассчитать R0 сопротивление постоянному току и rдиф переменному току на прямой ветви в точке, соответствующей Iпр = 10 mA, и обратной ветви в точке, соответствующей U =- 1 В. По результатам расчета сделать вывод о самом главном свойстве p – n – перехода.
12. Начертить мало-сигнальную электрическую модель заданного p – n – перехода для двух точек.

Задача №2 (9 вариант)
Полупроводниковая структура, в которой управление током в объемном канале осуществляется с помощью поперечного электрического поля. Напряжение отсечки U_отс =0,5 В. Удельная крутизна b_1=0,1 мА/В^2 .
Определить:
1. Установить тип канала (p или n)
2. Нарисовать заданную структуру, указать полярность питающих напряжений, назвать выводы и пояснить принцип полевого управления током.
3. Рассчитать и построить на одном графике стоко-затворные ВАХ в режиме насыщения для двух значений длин канала L=L1 , удельной крутизне b_1=0,18 мА/В^2 и L2=2 L1 . Сделать вывод о влиянии управляющего действия напряжения затвора на длину канала.
4. Рассчитать и построить зависимость крутизны S от напряжения на затворе для двух заданных в п.3 значений L.
5. Для трех самостоятельно выбранных значений напряжения на затворе определить напряжение насыщения на стоке и построить семейство стоковых ВАХ, выделив омический участок и участок насыщения (только для одного значения b=b1).

Стоимость данной учебной работы: 585 руб.

 

    Форма заказа работы
    ================================

    Укажите Ваш e-mail (обязательно)! ПРОВЕРЯЙТЕ пожалуйста правильность написания своего адреса!

    Укажите № работы и вариант

    Соглашение * (обязательно) Федеральный закон ФЗ-152 от 07.02.2017 N 13-ФЗ
    Я ознакомился с Пользовательским соглашением и даю согласие на обработку своих персональных данных.

    Подтвердите, что Вы не бот

    Учебная работа № 186644. Контрольная Физика, 2 задачи, 9 вариант

    Выдержка из похожей работы

    …….

    Решение численными методами краевой задачи математической физики

    …..н, а к праву концу
    стержня применяется растягивающая сила, то граничные условия имеют следующий
    вид:
     
    Начальные
    условия
    Так как колебания происходят под воздействием растягивающей
    силы и в начальный момент стержень находится в покое, то начальные условия
    можно записать следующим образом:
    1.2
    Вывод уравнения движения из основных законов физики
    Стержень – упругое твёрдое тело, длина которого значительно
    превышает его поперечные размеры.
    Рассмотрим стержень цилиндрической формы, на который действует
    вдоль оси стержня сила .
    Исследуем такие колебания стержня, при которых поперечные сечения
    площадью , перемещаясь вдоль оси стержня, остаются плоскими и параллельными
    друг другу. Данные предположения оправдываются, если поперечные размеры стержня
    малы по сравнению с его длиной.
    Продольные колебания возникают тогда, стержень предварительно
    немного растягивается (или сжимается), а затем предоставляется самому себе.
    Рис. 1. Стержень
    Направим ось  вдоль оси стержня и будем считать, что в состоянии покоя концы
    стержня имеют соответственно абсциссы  и . Рассмотрим сечение ;  его абсцисса в состоянии покоя. Смещение этого сечения в любой
    момент времени  будет характеризоваться функцией
    Найдём относительное удлинение участка стержня, ограниченного
    сечениями  и .
    Если абсцисса сечения  в состоянии покоя , то смещение этого стержня в момент времени  с точностью до бесконечно малых высшего порядка равно:
    Отсюда ясно, что относительное удлинение стержня в сечении с
    абсциссой  в момент времени  выражается производной:
    Считая, что стержень совершает малые колебания, можно вычислить
    натяжение, вызывающие это удлинение. Натяжение подчиняется закону Гука. Найдем
    величину силы натяжения , действующей на сечение :
    где  – площадь поперечного сечения стержня, а  модуль упругости (модуль Юнга) материала стержня.
    Соответственно сила , действующая на сечение  равна
    Возьмем элемент стержня, заключённый между сечениями  и . На этот элемент действуют силы  и , приложенные в этих сечениях и направленные вдоль оси . Результирующая этих сил имеет величину
    и направлена также вдоль оси .
    С другой стороны, ускорение элемента равно , вследствие чего, используя второй закон Ньютона , мы можем написать равенство
                                                 (1)
    где  объёмная плотность стержня, масса выделенного участка стержня
    Сокращая  и вводя обозначение , для свободных продольных колебаний однородного стержня  можно получить дифференциальное уравнение в частных производных:
                                          (2)
    Форма этого уравнения показывает, что продольные колебания стержня
    носят волновой характер, причём скорость распространения продольных волн
    определяется формулой
    Если дополнительно предположить, что к стержню приложена внешняя
    сила , рассчитанная на единицу объёма и действующая вдоль оси стержня,
    то к правой части уравнения (1) добавится слагаемое  и уравнение (1) примет вид:
              (3)
                          …