решить задачу
Количество страниц учебной работы: 4,4
Содержание:
“Задача 1 1
На основании постулатов Бора дать вывод выражения для полной энергии Еn электрона в в водородоподобном атоме, находящемся в основном состоянии. Вычислить полную энергию электрона в атоме водорода Н и ионе гелия He+ в основном состоянии, а также их потенциалы ионизации ?i
Задача 2 2
Пользуясь классической теорией, вычислить удельные теплоемкости с кристаллов NaCI, CaCI?
Задача 3 3
Электрон с энергией Е=25 эВ встречает на своем пути низкую потенциальную ступень высотой U0 = 9 эВ. Определить коэффициент преломления n волн де Бройля на границе ступени
Задача 4 4
При какой концентрации n молекул идеального газа, находящегося при температуре Т=300К, его давление станет равным давлению равновесного теплового излучения, находящегося при той же температуре”
Стоимость данной учебной работы: 585 руб.

 

    Форма заказа работы
    ================================

    Укажите Ваш e-mail (обязательно)! ПРОВЕРЯЙТЕ пожалуйста правильность написания своего адреса!

    Укажите № работы и вариант

    Соглашение * (обязательно) Федеральный закон ФЗ-152 от 07.02.2017 N 13-ФЗ
    Я ознакомился с Пользовательским соглашением и даю согласие на обработку своих персональных данных.

    Учебная работа № 187572. Контрольная Физика, 3 задачи

    Выдержка из похожей работы

    …….

    Решение численными методами краевой задачи математической физики

    …..тержня
    где ,
    Граничные
    условия
    Так как на левом конце стержень защемлен, а к праву концу
    стержня применяется растягивающая сила, то граничные условия имеют следующий
    вид:
     
    Начальные
    условия
    Так как колебания происходят под воздействием растягивающей
    силы и в начальный момент стержень находится в покое, то начальные условия
    можно записать следующим образом:
    1.2
    Вывод уравнения движения из основных законов физики
    Стержень – упругое твёрдое тело, длина которого значительно
    превышает его поперечные размеры.
    Рассмотрим стержень цилиндрической формы, на который действует
    вдоль оси стержня сила .
    Исследуем такие колебания стержня, при которых поперечные сечения
    площадью , перемещаясь вдоль оси стержня, остаются плоскими и параллельными
    друг другу. Данные предположения оправдываются, если поперечные размеры стержня
    малы по сравнению с его длиной.
    Продольные колебания возникают тогда, стержень предварительно
    немного растягивается (или сжимается), а затем предоставляется самому себе.
    Рис. 1. Стержень
    Направим ось  вдоль оси стержня и будем считать, что в состоянии покоя концы
    стержня имеют соответственно абсциссы  и . Рассмотрим сечение ;  его абсцисса в состоянии покоя. Смещение этого сечения в любой
    момент времени  будет характеризоваться функцией
    Найдём относительное удлинение участка стержня, ограниченного
    сечениями  и .
    Если абсцисса сечения  в состоянии покоя , то смещение этого стержня в момент времени  с точностью до бесконечно малых высшего порядка равно:
    Отсюда ясно, что относительное удлинение стержня в сечении с
    абсциссой  в момент времени  выражается производной:
    Считая, что стержень совершает малые колебания, можно вычислить
    натяжение, вызывающие это удлинение. Натяжение подчиняется закону Гука. Найдем
    величину силы натяжения , действующей на сечение :
    где  – площадь поперечного сечения стержня, а  модуль упругости (модуль Юнга) материала стержня.
    Соответственно сила , действующая на сечение  равна
    Возьмем элемент стержня, заключённый между сечениями  и . На этот элемент действуют силы  и , приложенные в этих сечениях и направленные вдоль оси . Результирующая этих сил имеет величину
    и направлена также вдоль оси .
    С другой стороны, ускорение элемента равно , вследствие чего, используя второй закон Ньютона , мы можем написать равенство
                                                 (1)
    где  объёмная плотность стержня, масса выделенного участка стержня
    Сокращая  и вводя обозначение , для свободных продольных колебаний однородного стержня  можно получить дифференциальное уравнение в частных производных:
                                          (2)
    Форма этого уравнения показывает, что продольные колебания стержня
    носят волновой характер, причём скорость распространения продольных волн
    определяется формулой
    Если дополнительно предположить, что к стержню приложена внешняя
    сила , рассчитанная на единицу объёма и действующая вдоль оси стержня,
    то к правой части уравнения (1) добавится слагаемое  и уравнение (1) примет вид:
              (3)
                                   (4)
    это уравнение вынужденных продольных колебаний стержня.
    1.3
    Проверка задачи по критерию размерности
    Вывод: размерности совпадают
    1.4
    Аналитическое решение задачи
    Граничные условия:
    Начальные условия:
    Так как граничные условия ненулевые, использовать напрямую метод
    Фурье нельзя. С помощью введения новой переменной , приведём граничные условия к нулю:
    тогда: граничные условия:
    начальные условия:
    частные производные:
     .
    Таким образом, постановка задачи для новой функции  имеет следующий вид:
    граничные условия:
    начальные условия:
    В силу того, что задача неоднородна представим функцию  в виде:
    где функция  будет описы…