[vsesdal]
Количество страниц учебной работы: 11,6
Содержание:
Задание 1
Рассчитать основные параметры газового цикла по данным рисунка 2.
1.Определить значения давления Р, удельного объема υ, температуры Т, внутренней энергии u, энтропии s, энтальпии h для основных точек цикла;
2.Найти изменения внутренней энергии ∆u, энтропии ∆s, количество теплоты q и работы l для каждого процесса, входящего в состав цикла;
3.Определить теплоту, работу цикла и термический коэффициент полезного действия ηt цикла.
По точкам построить цикл в координатах υ-, Р и s-, Т.
В качестве дополнительных исходных данных рекомендуется принять:
• значение газовой постоянной R=287 Дж/(кг∙град)
• теплоемкость при постоянном давлении cр=1,005 кДж/(кг∙град)
• теплоемкость при постоянном объеме cυ=0,718 кДж/(кг∙град)
• значение энтропии в точке 1 цикла, s1=0.
Задание 2
1. Найти затраченное тепло, работу и изменение внутренней энергии в процессе p=30 бар = const, если в начале процесса пар имел влажность 11 %, а в конце стал перегретым и его температура повысилась до 500оС. Какой процент тепла был затрачен на первоначальном участке процесса, в конце которого пар превратился в сухой насыщенный?
Задание 3
1. Определить температуры на поверхностях соприкосновения слоев сложной стенки аппарата, составляют из листовой нержавеющей стали толщиной 8 мм, слоя стекловаты толщиной 60 мм, деревянной обшивки толщиной 20 мм и слоя масляной краски в 1 мм. Температура внутренней поверхности стальной стенки аппарата 180 оС. Общий тепловой поток через стенку равен 695,5 Вт. Поверхность аппарата 18,5 м2. Коэффициенты теплопроводности принять: для нержавеющей стали 15,12 Вт/(м∙К); для масляной краски 0,29 Вт/(м∙К); для стекловаты0,037 Вт/(м∙К) и для соснового дерева (перпендикулярно волокнам) 0,107 Вт/(м∙К)
Задание 4
1. Вычислить средний коэффициент теплопередачи при течении трансформаторного листа в трубе внутренним диаметром 8 мм и длиной 1м, если средняя по длине трубы температура масла равна 80оС, средняя температура стенки трубы 20 оС и скорость масла 0,6м/с.
Задание 5
1. Конденсационная станция израсходовала В = 720∙106 кг/год каменного угля с низшей теплотой сгорания кДж/кг и выработала электроэнергии кДж /год, израсходовала при этом на собственные нужды 5% от выработанной электроэнергии. Определить к.п.д. брутто и к.п.д. нетто станции.
Учебная работа № 188747. Контрольная Физика (5 заданий)
Выдержка из похожей работы
Определение частотной дисперсии стеклянной призмы с помощью гониометра
…..де явлений необходимо учитывать нелокальность во
времени и пространстве. К таким явлениям можно отнести частотную дисперсию
диэлектрической проницаемости вещества, естественное вращение плоскости
поляризации и некоторые другие. В данной работе исследуется частотная дисперсия
стеклянной призмы. Рассмотрим подробнее это явление.
Будем считать, что наше поле однородно по пространству (пространственной
нелокальностью пренебрегаем), тогда для стационарного случая имеет место
соотношение, определяющее связь индукции с
напряженностью электрического поля и поляризацией среды
:
.(1)
Однако наличие конечных масс электронов и
ионов вещества, заряды которых определяют поляризацию ,
приводит к инерционности появления для переменного поля
. Следовательно, воздействие электрического
поля электромагнитной волны приведет к
временной нелокальности поляризации .
В рамках линейной электродинамики
поляризации среды , вызванная электрическим
толчком, пропорциональна . Считая, что среда
изотропна, мы запишем связь в момент времени :
, (2)
где функция зависит
от свойств среды и от времени с момента
электрического толчка. Очевидно, что при в
силу инерционности электронов и ионов , а
при в силу наличия затухания (реальные
среды диссипативны) .
Для задач, когда поле действует достаточно
долгое время (реальная электромагнитная волна), мы разбиваем весь период на
достаточно малые промежутки времени, сводя задачу к последовательным
электрическим толчкам. Тогда вклад в поляризацию среды в момент времени , внесенный в более ранним толчком , будет равен . В силу суперпозиции
полный вектор поляризации в момент времени определяется:
(3)
Используя переход к новой переменной
.(4)
Учитывая связь (1), запишем
. (5)
Интегрирование в (5) производится во
времени, предшествующему моменту . Этого требует
принцип причинности, утверждающий, что каждое событие определяется только
прошедшими событиями и не может зависеть от будущих.
Для монохроматической волны выражение (5) преобразуется:
,(6)
где связь между и
записана формально в локальной форме с
помощью диэлектрической проницаемости как функция частоты:
. (7)
Лорентцом впервые была построена
классическая, электронная теория, позволяющая получить явный вид (7). В рамках
этой теории среду мы рассматриваем как совокупность электронных, гармонических,
затухающих осцилляторов. Движение такого электронного осциллятора будет описываться
следующим уравнением:
(8)
где –
масса электрона, – заряд свободного электрона,
– коэффициент упругой связи электрона с
ядром, – коэффициент, обусловленный затуханием
колебаний осциллятора, – эффективное поле, действующее
на электронный осциллятор. В общем случае отличается
от среднего макроскопического поля , входящего в
уравнение Максвелла. Для разряженных газов . В
такой среде под действием плоской линейно поляризованной вдоль Х
электромагнитной волны (в такой волне вектор напряженности электрического поля направлен вдоль X и не имеет своей ориентации
при распространении, а фронт волны представляет плоскость) уравнение движения электрона
(8) приобретает вид:
(9)
где – коэффициент
затухания (экстенции), – собственная частота
электронного осциллятора, – амплитуда
электрического поля волны. Нетрудно показать, что решение уравнения …