[vsesdal]
Количество страниц учебной работы: 3,4
Содержание:
»
ФИЗИКА
ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ ВОЛН
1.5. Какова толщина просветляющего слоя на объективе фотоаппарата с показателем преломления 1,2 для длины волны 0,6 мкм
2.5. Какова должна быть толщина защитного покрытия самолета –неведимки на длине волны радара 3 см, если эффективный показатель преломления электромагнитных волн в покрытии 2?
3.5. При какой минимальной толщине пленки на объективе фотоаппарата с показателем преломления 1,3 будет максимально пропущен свет длиной волны 0,68 мкм?
4.5. В интерферометре Майкельсона одно из зеркал отодвигают на эталон метра. На сколько полос сместится интерференционная картина, если длина волны равна 800 нм
5.5. На какой частоте самолет –неведимка будет действительно невидим для радиолокаторов, если толщина его обмазки 5 мм, а ее диэлектрическая проницаемость 9
6.5. Экран освещается двумя когерентными источниками света, находящимися на расстоянии 1 мм друг от друга. Расстояние от плоскости источников света до экрана 3 м, длина волны используемого света 0,4 мкм. Определить расстояние первого и второго интерференционных максимумов от центрального максимума.
7.5. В опыте с зеркалами Френеля расстояние между мнимыми изображениями источника света 0,5 мм, а расстояние от изображения до экрана 5 м. Найти расстояние между соседними интерференционными максимумами, если длина волны света 0,5 мкм.
8.5. Мыльная пена, расположенная вертикально, образует клин. Интерференция наблюдается в отраженном свете через красное стекло (? = 0,631 мкм). Расстояние между соседними красными полосами при этом равно 3 мм. Затем пленка наблюдается через синее стекло (? = 0,4 мкм). Найти расстояние между соседними синими полосами. Считать, что за время измерений форма пленки не изменяется и свет падает на пленку под прямым углом.
9.5. мыльная пленка, расположенная вертикально, образует клин вследствие стекания жидкости. Наблюдая интерференционные полосы в отраженном свете ртутной дуги (? = 0,5461 мкм) находим, что расстояние между пятью полосами равно 2 см. Свет падает перпендикулярно поверхности пленки. Определить показатель преломления мыльной пленки
10.5. Поверхности стеклянного клина образуют между собой угол 0,2. На клин нормально к его поверхности падает пучок лучей монохроматического света с длиной волны ? = 0,55 мкм Определить ширину интерференционной полосы

»
Стоимость данной учебной работы: 585 руб.

 

    Форма заказа работы
    ================================

    Укажите Ваш e-mail (обязательно)! ПРОВЕРЯЙТЕ пожалуйста правильность написания своего адреса!

    Укажите № работы и вариант

    Соглашение * (обязательно) Федеральный закон ФЗ-152 от 07.02.2017 N 13-ФЗ
    Я ознакомился с Пользовательским соглашением и даю согласие на обработку своих персональных данных.

    Учебная работа № 187541. Контрольная Физика. Интерференция волн (10 задач)

    Выдержка из похожей работы

    …….

    Туннельная интерференция полей волн произвольной физической природы и перспективы ее применения

    …..еров
    технических приложений обсуждаемого здесь явления.  
    Сравнительно недавно [1, 2]
    установлено, что в средах с комплексным показателем преломления (а именно, в
    металлах) интерференционная составляющая вектора плотности потока энергии  электромагнитных затухающих
    встречных волн не равна нулю, принципиально является незатухающей и
    пропорциональна мнимой части волнового числа :                               
          ,       (1)      
    где  и  — комплексные амплитуды волн. Видно, что
    усредненный по времени интерференционный поток  в среде с поглощением  осциллирует вдоль направления
    распространения волн с периодом π/α, а в «запредельной»
    области, то есть в среде с полным внутренним отражением (), указанный поток вообще не зависит
    от х: = const,
    и его величина и направление (знак) определяются разностью начальных фаз  волновых полей. Согласно
    (1), в прозрачной  среде
    интерференционный поток встречных волн отсутствует при любых
    амплитудах и фазах полей этих волн, хотя сама интерференции как явление перераспределения
    волновой энергии в пространстве при наложении двух или более полей когерентных
    волн естественно остается.
    Представленный феномен нетривиален
    в том смысле, что в случае волн одного направления  их  интерференционный 
    поток  энергии  перечисленных
    выше особенностей не имеет. Этот поток так же, как и потоки энергии каждой из
    волн, пропорционален действительной части волнового числа α и в
    поглощающей среде по мере распространения вглубь затухает по экспоненте,
    степень которой пропорциональна .
    Обсуждаемое явление условно
    названо «электромагнитная туннельная интерференция», что логически
    следует из сопоставления с результатами квантовомеханической задачи о
    туннелировании микрочастицы через потенциальный барьер. Проиллюстрируем это на
    примере одномерного барьера простейшей прямоугольной формы:  U(x)
    = U0  при  –d/2 < x < d/2  и U(x) = 0 при  > d/2.
    В случае, когда энергии частицы E = ħ2k2/2m
    больше высоты барьера U0 , то
    есть при E – U0 > 0, поле волновой функции частицы в области внутри барьера имеет вид двух
    встречных волн вероятности:
                  ,          (2)
    где , а  и — комплексные амплитуды. Тогда плотность
    потока вероятности внутри барьера
                       (3)
    есть сумма потоков вероятности:
    первой волны, распространяющейся в положительном направлении оси x, и
    второй – в противоположном направлении, при отсутствии интерференционной
    составляющей в плотности потока этих волн.
    В другом случае, когда энергия
    частицы Е меньше высоты барьера, то есть при E
    – U0 < 0, волновая функция частицы внутри барьера имеет вид:               ,         (4) где , а C1 и C2 - то же, что и для (2). В таких условиях плотность потока вероятности в области барьера запишется:                         .         (5) Итак, когда E – U0 < 0, функция потока  описывает туннелирование микрочастицы через барьер, обусловленное явлением интерференции за счет сложения амплитуд вероятностей. Таким образом, аналогия между выражениями  в (1) и  в (5) очевидна и вполне оправдывает название «электромагнитная туннельная интерференция». Приведем некоторые примеры конкретных приложений обсуждаемого здесь явления. Это прежде всего туннельная интерференция бозонных волн, но не электромагнитных (разговор о них будет ниже), а волн бозе-кон-денсата куперовских электронных пар, когда сравнительно просто можно описать сложный в традиционном изложении «эффект Джозефсона в сверхпроводниках». Здесь соотношение (5) уже есть аналог фундаментального соотношения Джозефсона для электрического тока , протекающего через два сверхпроводника, разделенных туннельным контактом (слой диэлектрика, обычного проводника;  – разность начальных фаз волновых функций куперовских пар). Различие только в амплитудных значениях сверхпроводящего  и обычного  туннельных токов, поскольку при заданной толщине слоя d их отношение  и будет составлять несколько порядков.  Как физ...