решить задачу
Количество страниц учебной работы: 10,7
Содержание:
Физика
Распределение Максвелла по скоростям молекул. Наиболее вероятная, средняя арифметическая и средняя квадратичная скорости. Распределение по кинети-
ческим энергиям поступательного движения молекул.
Задача
74. Найдите температуру, при которой средняя квадратичная скорость молекул азота больше их средней арифметической скорости на .
Дано:
азот
Найти:

Задача
86*. Найдите, во сколько раз уменьшится доля молекул, скорости которых отличаются от наиболее вероятной скорости на более, чем на , при увеличении абсолютной температуры в раза.
Дано:
Найти:

Барометрическая формула. Распределение Больцмана по энергиям в потенци-
альном поле.
Задача
115*. Температура земной атмосферы изменяется в зависимости от глубины шахты по закону , где – положительная постоянная. Найдите закон изменения давления атмосферы с глубиной. Давление у поверхности земли .
Дано:
Найти:

Второе начало термодинамики. Энтропия.
Задача
260*. Идеальный газ совершает процесс, в котором его теплоёмкость возрастает прямо пропорционально абсолютной температуре , где – положительная постоянная. Найдите энтропию, как функцию абсолютной температуры в этом процессе, если при температуре энтропия равна .
Дано:
Найти:

Задача
269. Теплоизолированный сосуд разделён на две части теплопроницаемой перегородкой. В одну из частей поместили моль идеального газа с двухатомными жёсткими молекулами с абсолютной температурой , в другую – моль идеального многоатомного газа с жёсткими молекулами с температурой . Вследствие передачи тепла через перегородку началось выравнивание температур. Найдите увеличение энтропии системы, когда температуры газов выровняются.
Дано:
двухатомный газ
многоатомный газ
Найти:

Реальные газы. Уравнение Ван-дер-Ваальса. Критическое состояние вещества
и критические параметры. Фазовые превращения. Уравнение Клапейро-
на-Клаузиуса.
Задача
293*. Один моль Ван-дер-ваальсовского газа при постоянной температуре К расширяется от объёма до объёма . Найдите работу газа при расширении. Постоянные Ван-дер-Ваальса для этого газа ( ) и .
Дано:
моль
К
Найти:
Стоимость данной учебной работы: 585 руб.

 

    Форма заказа работы
    ================================

    Укажите Ваш e-mail (обязательно)! ПРОВЕРЯЙТЕ пожалуйста правильность написания своего адреса!

    Укажите № работы и вариант

    Соглашение * (обязательно) Федеральный закон ФЗ-152 от 07.02.2017 N 13-ФЗ
    Я ознакомился с Пользовательским соглашением и даю согласие на обработку своих персональных данных.

    Подтвердите, что Вы не бот

    Учебная работа № 188288. Контрольная Физика, задачи 74; 86; 115; 260; 269; 293

    Выдержка из похожей работы

    …….

    Физика

    …..SQi=const
    i
    Точечный заряд это физич. абстракция.
    Точечным зарядом принято называть заряж. тело розмера которого малы по
    сравнению с расст. до точки исследования.
    Одноименные заряды отталкиваются, разноименные притягиваются.
                 Зак. Куллона.
    Сила взаимодействия междуточечными неподвиж зарядами
    q1 и q2 прямопропорцианальны
    величине этих зарядов и обратнопропорц. расст. между ними.
    F=k´((q1q2)/r2
    k=1/4pe0         e0=8,85´10-12 Ф/M
    e0 – фундоментальная газовая постоянная назв
    газовой постоянной.
    k=9109 M/Ф
       Зак. Куллона (в другом виде)
    F=(1/4pe0)´çq1q2ç/r2
    вакуум e=1
    F=(1/4pe0)´çq1q2ç/er2
    для среды e¹1
    Если точечн. заряд поместитьв однородн. безгранич.среду 
    куллоновская сила уменьшится в e раз по
    сравнению с вакуумом. e – диэлектр.
    проницаемость среды.
    У любой среды кроме вакуума e>1.
    Зак. Куллона в векторной форме.
    Для этого воспользуемся  единичным ортом по направлению вдоль расстояния
    между двумя зарядами.
    _  _     _   _
    er=r/r   r =er´r
    _                              _
    F=(1/4pe0)´(çq1q2ç´r)/r3 векторная
    форма
    В Си – сист единица заряда 1Кл=1А´с 
    1Куллон
    – это заряд, протекаемый за 1 с  через все поперечное сечение проводника, по
    которому течет
    то А с силой 1А.
    Зак.Куллона может быть применен  для тел значительных размеров если их
    разбить
    на точечные заряды.
    Кулл. силы – центральные, т.е.
    они направлены по линии соед.
    центр зарядов.
    Зак. Куллона справедлив для очень больших расстояний до десятков километров.
    При уменьш. расст. до 10-15 м справедлив, при меньших несправедлив.
    Электростатич. поле.
    Хар. электростатич.поля.
      
     _   _
    (Е, D, j)
    В пространстве  вокруг эл. зарядов возникает электростатическое поле
    (заряды не подвиж.).
    Принято считать, что электростатическое поле является объективной
    реальностью. Обнаружить поле можно с помощью пробных электрических зарядов.
    Пробн., полож., точечный заряд  должен быть таким, чтобы он не искажал
    картины иследуемого поля.
       Напр. электростатич. поля.
    _
    Е – напряженность электростатического поля. Напряженность электростатического
    поля является силовой характеристикой.
    _    Напр. поля в данной
    Е=F/q0         точке пространства
    явл. физ. вел. численно  равная  силе  (куллоновск.)
    действ. в данной точке на единичный неподвижный пробный заряд.
    [E]=H/Кл        [E]=В/м
    Силовая линия – линия, в каждой точке которой напр. поля Е направлена по касательной.
    Силовые линии строят с опред.
    густотой соответствующей модулю напр. поля: через площадку  1 м2
    проводят количество линий Е равное модулю Е.
    При графическом представлении видно, что в местах с более
    густым располож. Е напр. больше.
    Вывод формул для напр. поля точечн. заряда.
    q – заряд создающий поле.
    q0 – пробн. заряд.
    Е=(1/4pe0)´(q´q0)/(r2´q0)
    E=(1/4pe0)´q/r2
    Из E=(1/4pe0)´q/r2 следует что Е зависет прямопропорцианально
    величине заряда и обратнопропорц. расст. от заряда до т. исследов.
    В однородн. безгр. среде с e¹1
    (e>1) напр. поля уменьш. в e раз.
    E=(1/4pe0)´q/er2
    _  
    E=(1/4pe0)´q2/r3
        Электрическое смещение.
                                          _
    Опред. формулой для D явл. следущее в данной т. среды электрическое
    смещение численно равно произвед. диэлектр. проницаемости, эл. постоянн. и
    напр. поля.
                                              _
    D­ ­E                   D=ee0E
    [D]=Кл/м2
    Напр. эл. поля завсет  от e среды
    поэтому при наличии несколбких граничащих диэлектриков на границе разрыва двух
    сред напр. поля меняется скачком (линии
                 
              
       _
    вектора Е терпят разрыв).
                  _
    Вектор D  не завис. от e среды т.е.
    явл. однаков. по величине
                                                  _
    во всех средах т.е. скачка D нет , разрыва нет.
                          _
    Покажем что D  независ от e.
    D=ee0´(kq)/(e0´r2)
    D=(1/4p)´q/(e´r2)
              Потенцеал поля.
    Силы электростатич. поля консервативные т.е. независ. от траэктории движ…