[vsesdal]
Количество страниц учебной работы: 12,7
Содержание:
Задача 1. В трубе диаметром D1 = 50 мм. подающей воду в открытый бак с постоянным напором Н (табл. 1), установлен расходомер Вентурп с диаметром горла D2 = 25 мм (рис. 1). Атмосферное давление ра =100кПа. Определить, какой наибольший расход можно подавать в бак до появления кавитации в расходомере, если температура воды t . Каково будет при этом показание ртутного дифманометра ?h.
Задача 2. Из открытого бака вода вытекает в атмосферу по горизонтальному трубопроводу, составленному из труб с диаметрами D1 и D2 (табл.2), длины которых l1 = 20 м, l2 = 40 м. Трубы стальные новые, высота выступов шероховатости 0,1 мм, толщина стенки 3 мм. Расход воды Q, коэффициенты местного сопротивления: входа ?вх=0.5, резкого расширения ?рр = [(D1/ D2)2- 1]2, крана ?кр = 1,0. Определить напор в баке Н и величину ударного давления ?р при мгновенном закрытии крана. Построить диаграмму уравнения Бернулли.
Задача 3. В конденсаторе паротурбинной установки охлаж¬дающая вода проходит по двум последовательным ходам, каждый из которых содержит 250 парал¬лельных латунных трубок длиной L = 5 м п диаметром D = 16 мм; размер выступов шерохо¬ватости 0,05 мм.
Определить потери напора в конденсаторе, если расход равен Q, температура воды t (табл. 3). Учитывать потери напора на трение в трубках, на вход (?вх= 0,5) и на выход (?вых = 1,0).
Задача 4. Воздух вытекает из баллона через сужающееся сопло диаметром D в атмосферу, атмосферное давление 100 кПа. Температура в баллоне 4000К, избыточное давление риз6 (табл. 4). Определить скорость истечения, массовый расход и параметры воздуха на срезе сопла. Определить также диаметр выходного сечения сопла Лаваля, которое обеспечивает расчетное истечение и имеет диаметр горла D : скорость и параметры воздуха на выходе.
Основная литература
1. Дейч М.Е., Зарянкин А.Е. Гидрогазодинамика. – Учебное пособие. – М.: Энергоатомиздат, 1984, – 348с.
2. Лобынцев Ю. И. . Гидрогазодинамика. Великий Новгород , 1999- 187с.
Дополнительная литература
3. Дейч М.Е. Техническая газодинамика. – М.: Энергия, 1974. – 531с.
4. Касилов В.Ф. Справочное пособие по гидрогазодинамике для теплоэнергетиков. – М.: Из-во МЭИ, 2000. – 272 с.
5. Лабейш В.Г. Газодинамика. Учебное пособие. – Л.: СЗПИ, 1990. – 83с.
6. Лабейш В.Г. Гидромеханика и газодинамика. Учебное пособие. – Л.: СЗПИ, 1973. – 188с.
7. Емцев Б.Т. Основы газовой динамики. – М.: Из-во МЭИ, 1999. – 92 с.
8. Гальперин Л.Г. Основы гидрогазодинамики. – Екатеринбург: ГОУ ВПО УГТУ-УПИ, 2003. – 168с.
9. Гидрогазодинамика. Рабочая программа, методические указания, задания на контрольные работы. – Л.: СЗПИ, 1987. – 32 с.
Учебная работа № 188110. Контрольная Гидравлика, 4 задания
Выдержка из похожей работы
Гидравлика и насосы
…..ежного насоса?
.
Чем обусловлено разделение питательного насоса на бустерный и основной? В каких
случаях это делается?
.
Список литературы
1. Какие свойства жидкости, силы действуют на
жидкость, находящуюся в состоянии покоя, в движении? Перечислите физические
свойства жидкости
Жидкость в состоянии покоя или движения
находится под действием различных сил, которые можно разделить на объемные и
поверхностные.
Объемные силы.
Эти силы действуют на каждый элемент данного
объема жидкости и пропорциональны массе, заключенной в данном объеме. К ним
относятся силы тяжести, силы инерции и центробежные силы.
Характеристикой интенсивности силы тяжести G,
действующей на данный объем V, является удельный вес жидкости:
у = Km (С7Ю = lim (gmiV) = pg [Н/м3],
Предел отношения массы жидкости к объему при его
стягивании в точку называют плотностью р жидкости:
р = lim
(ifi/F)
= y/g
[к/м3].
Удельный вес и плотность капельных жидкостей
обычно определяют экспериментально, их значения мало зависят от давления или
температуры.
Плотность газов при сравнительно низких давлениях может быть рассчитана по
уравнению состояния идеальных газов:
р = m/V = PMf(RT), где R универсальная зона.
При повышенных давлениях плотность газов
рассчитывают, например, с учетом коэффициента сжимаемости (Z), который
определяется как функция (представляемая графической зависимостью) от
приведенной температуры Тир и приведенного давления Рар:
P = PM/ (ZRn Z=f(Tap,Pm).
Поверхностные силы.
Они действуют на поверхности ограничивающей
данный объем жидкости и отделяющей его от окружающей среды. К ним относятся
силы давления и силы внутреннего трения (силы вязкости). При равновесии
покоящейся жидкости на нее действуют силы тяжести и силы давления, в то время
как закономерности движения жидкостей (реальных) определяются действием не
только сил тяжести и давления, но и в очень большой степени силами внутреннего трения
(силами вязкости).
Характеристикой интенсивности поверхностных сил
является напряжение т, создаваемое ими на поверхности S, ограничивающей данный
объем V. Это предел отношения сил к площади поверхности при ее стремлении к
нулю:
= lim (Fs/AS) [Н/м2].
Нормальная составляющая этих напряжений
вызывается поверхностными силами (Fs), действующими перпендикулярно поверхности
в данной точке. Параметром, отражающим действие сил давления жидкости на дно и
стенки сосуда, в котором она находится, а также на поверхность любого
погруженного в нее тела, является гидростатическое давление. Выделим внутри
жидкости, находящейся в покое, площадку AS. На эту площадку по нормали к ней
внутрь жидкости будет действовать сила давления столба жидкости АР. Отношение
AP/AS представляет собой среднее гидростатическое давление, а предел этого
отношения при AS ->0 называют гидростатическим давлением в данной точке, или
просто гидростатическим давлением Р.
Сила АР в любой точке площадки AS направлена по
нормали к ней. Если бы сила АР была направлена под углом к AS, ее можно было бы
разложить на две составляющие: направленную нормально и направленную касательно
к площадке AS. Последняя вызвала бы перемещение элемента жидкости и вывела бы
жидкость из состояния покоя, что невозможно, так как противоречило бы исходному
условию покоя. Отсюда становится понятным тот факт, ч…