решить задачу
Количество страниц учебной работы: 13

Содержание:
“СОДЕРЖАНИЕ

1. ЗАДАНИЕ 3
2. РАСЧЕТ ТРЕХКОРПУСНОЙ ВЫПАРНОЙ УСТАНОВКИ 4
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ 13

1. ЗАДАНИЕ
Произвести расчет трехкорпусной прямоточной выпарной установки производитель-ностью m = 12000 кг/ч. Начальная концентрация раствора CaCl2 b0 = 14%, конечная bК=36%. Раствор поступает в первый корпус при температуре кипения. Отбор пара из корпусов (в процентах от количества выпаренной воды) – 1 = 14%, 2 =25%. Длина трубок в выпарных аппаратах – l = 2,5 м. Давление греющего пара – PH = 7,4 бар (абс). Абсолютное давление в конденсаторе – PK = 0,23 бар. Полезную разность температур распределить на основании заданных температур вторичного пара 1 = 143 oC, 2 = 108 oC.
В результате расчета определить:
1. Количество выпаренной воды.
2. Концентрации раствора по корпусам.
3. Температурные потери.
4. Температурный режим установки.
5. Коэффициенты теплопередачи.
6. Расход греющего пара.
7. Количество выпаренной воды по корпусам.
8. Поверхность нагрева корпусов.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

1. А.А. Лощинский, А.Р. Толщинский «Основы конструирование и расчета химиче-ской аппаратуры». Москва, Машиностроение, 1970г.
2. Б.Г.Варфоломеев, В.В.Карасёв «Конструктивное оформление выпарных аппара-тов. Учебно-методическое пособие». Москва, МИТХТ, 2000г.
3. Б.М.Гурович «Таблицы теплофизических свойств некоторых веществ». Ташкент, Ташкентский политехнический институт им. А.Ф.Беруни, 1975г.
4. В.М. Мясоедников «Подбор конденсатоотводчиков». Москва, МИТХТ, 2000г.
5. Дж. Перри «Справочник инженера химика». Том 1. Ленинград, Химия, 1969г.
6. К.Ф. Павлов, Н.Г. Романков, А.А. Носков «Примеры и задачи по курсу процессов и аппаратов химической технологии». Ленинград, Химия, 1987г.
7. М.П. Вукалович «Термодинамические свойства воды и водяного пара». Москва, Машиновтроение,1967г.
8. Н.И. Гельперин, К.И. Солопенков «Прямоточная многокорпусная выпарная уста-новка с равными поверхностями нагрева». Москва,1975г.
9. Н.И. Кошкин, М.Г. Ширкевич «Справочник по элементарной физике». Москва, Физматгиз, 1962.
10. П.Г.Алексеев, М.К.Захаров «Методические указания по курсовому проектирова-нию прямоточных многокорпусных выпарных установок с равными поверхностя-ми нагрева». Москва, МИТХТ,1999г.
11. Ю.И. Дытнерский «Основные процессы и аппараты химической технологии. По-собие по проектированию». Москва, Химия, 1991г.

Стоимость данной учебной работы: 585 руб.

 

    Форма заказа работы
    ================================

    Укажите Ваш e-mail (обязательно)! ПРОВЕРЯЙТЕ пожалуйста правильность написания своего адреса!

    Укажите № работы и вариант

    Соглашение * (обязательно) Федеральный закон ФЗ-152 от 07.02.2017 N 13-ФЗ
    Я ознакомился с Пользовательским соглашением и даю согласие на обработку своих персональных данных.

    Подтвердите, что Вы не бот

    Учебная работа № 186323. Контрольная Гидравлика, вариант 40

    Выдержка из похожей работы

    …….

    Гидравлика и насосы

    …..оса на бустерный и основной? В каких
    случаях это делается?

    .
    Список литературы

    1. Какие свойства жидкости, силы действуют на
    жидкость, находящуюся в состоянии покоя, в движении? Перечислите физические
    свойства жидкости

    Жидкость в состоянии покоя или движения
    находится под действием различных сил, которые можно разделить на объемные и
    поверхностные.

    Объемные силы.

    Эти силы действуют на каждый элемент данного
    объема жидкости и пропорциональны массе, заключенной в данном объеме. К ним
    относятся силы тяжести, силы инерции и центробежные силы.

    Характеристикой интенсивности силы тяжести G,
    действующей на данный объем V, является удельный вес жидкости:

    у = Km (С7Ю = lim (gmiV) = pg [Н/м3],

    Предел отношения массы жидкости к объему при его
    стягивании в точку называют плотностью р жидкости:

    р = lim
    (ifi/F)
    = y/g
    [к/м3].

    Удельный вес и плотность капельных жидкостей
    обычно определяют экспериментально, их значения мало зависят от давления или
    температуры.
    Плотность газов при сравнительно низких давлениях может быть рассчитана по
    уравнению состояния идеальных газов:

    р = m/V = PMf(RT), где R универсальная зона.

    При повышенных давлениях плотность газов
    рассчитывают, например, с учетом коэффициента сжимаемости (Z), который
    определяется как функция (представляемая графической зависимостью) от
    приведенной температуры Тир и приведенного давления Рар:

    P = PM/ (ZRn Z=f(Tap,Pm).

    Поверхностные силы.

    Они действуют на поверхности ограничивающей
    данный объем жидкости и отделяющей его от окружающей среды. К ним относятся
    силы давления и силы внутреннего трения (силы вязкости). При равновесии
    покоящейся жидкости на нее действуют силы тяжести и силы давления, в то время
    как закономерности движения жидкостей (реальных) определяются действием не
    только сил тяжести и давления, но и в очень большой степени силами внутреннего трения
    (силами вязкости).

    Характеристикой интенсивности поверхностных сил
    является напряжение т, создаваемое ими на поверхности S, ограничивающей данный
    объем V. Это предел отношения сил к площади поверхности при ее стремлении к
    нулю:

    = lim (Fs/AS) [Н/м2].

    Нормальная составляющая этих напряжений
    вызывается поверхностными силами (Fs), действующими перпендикулярно поверхности
    в данной точке. Параметром, отражающим действие сил давления жидкости на дно и
    стенки сосуда, в котором она находится, а также на поверхность любого
    погруженного в нее тела, является гидростатическое давление. Выделим внутри
    жидкости, находящейся в покое, площадку AS. На эту площадку по нормали к ней
    внутрь жидкости будет действовать сила давления столба жидкости АР. Отношение
    AP/AS представляет собой среднее гидростатическое давление, а предел этого
    отношения при AS ->0 называют гидростатическим давлением в данной точке, или
    просто гидростатическим давлением Р.

    Сила АР в любой точке площадки AS направлена по
    нормали к ней. Если бы сила АР была направлена под углом к AS, ее можно было бы
    разложить на две составляющие: направленную нормально и направленную касательно
    к площадке AS. Последняя вызвала бы перемещение элемента жидкости и вывела бы
    жидкость из состояния покоя, что невозможно, так как противоречило бы исходному
    условию покоя. Отсюда становится понятным тот факт, что давление в любой точке
    жидкости одинаково во всех направлениях, так как в противном случае происходило
    бы перемещение жидкости внутри занимаемого ею объема.

    В гидромеханике напряжения считают
    положительными, если они направлены вдоль нормали к поверхности S из объема V,
    поэтому нормальные напряжени…