Количество страниц учебной работы: 19,7
Содержание:
“Содержание
10. Привести примеры гидравлических машин, действие которых основано на законе Паскаля 3
11. Сформулировать закон Архимеда и основные понятия теории плавания тел. Как решается вопрос об остойчивости плавающего тела? 4
20. В чем заключаются условия гидродинамического подобия потоков и гидравлических машин? 6
30. Определение расхода при истечении из отверстия и насадка. Значение коэффициентов расхода, скорости и сжатия 8
Задача 6 (3) 10
Задача 8 (3) 13
Задача 13 (3) 16
Задача 20 (3) 18
Список литературы 20
Задача 6 (3)
Дано: бензин, рм=3 атм=0,3 МПа=0,3 106 Па (абс.), D=2000 мм=2,0 м, а=1200 мм=1,2 м
Показать на чертеже вертикальную и горизонтальную составляющие, а также силу P.
Задача 8 (3)
Дано:
бензин,
Q=0,7 л\с=0,007 м3\с
l=10 м
d=20 мм=0,02 м
Определить Р
Задача 13 (3)
Дано: F=7 104 Н, D=250 мм=0,25 м, d=12 мм=0,012 м, а=55 мм=0,055 м
Найти VП
Задача 20 (3)
Дано: Q=3,18 м3/мин=0,053м3/с, d=150 мм=0,15 м, l=1600 м, ,
Определить Р, Тзак
Список литературы
1. Пашков Н.Н., Долгачев Ф.М. Гидравлика. Основы гидрологии. –М.: Энергия, 1977 – 408 с.
2. Башта Т.М., Руднев С.С. и др. Гидравлика, гидромашины и гидроприводы. – М.: Машиностроение, 1982. – 424 с.
3. Чугаев Р.Р. Гидравлика. –Л.: Энергоиздат, 1982. – 668 с.
4. Штеренлихт Д.В. Гидравлика. – М.: Энергоатомиздат, 1991. – 349 с.
”
Учебная работа № 186250. Контрольная Гидравлика, вопросы 10,11,20,30, задачи 6,8,13,20
Выдержка из похожей работы
Гидравлика и насосы
…..
Напишите формулу Эйлера для теоретического напора центробежных насосов?
Изобразите схему рабочей лопатки центробежного насоса?
.
Чем обусловлено разделение питательного насоса на бустерный и основной? В каких
случаях это делается?
.
Список литературы
1. Какие свойства жидкости, силы действуют на
жидкость, находящуюся в состоянии покоя, в движении? Перечислите физические
свойства жидкости
Жидкость в состоянии покоя или движения
находится под действием различных сил, которые можно разделить на объемные и
поверхностные.
Объемные силы.
Эти силы действуют на каждый элемент данного
объема жидкости и пропорциональны массе, заключенной в данном объеме. К ним
относятся силы тяжести, силы инерции и центробежные силы.
Характеристикой интенсивности силы тяжести G,
действующей на данный объем V, является удельный вес жидкости:
у = Km (С7Ю = lim (gmiV) = pg [Н/м3],
Предел отношения массы жидкости к объему при его
стягивании в точку называют плотностью р жидкости:
р = lim
(ifi/F)
= y/g
[к/м3].
Удельный вес и плотность капельных жидкостей
обычно определяют экспериментально, их значения мало зависят от давления или
температуры.
Плотность газов при сравнительно низких давлениях может быть рассчитана по
уравнению состояния идеальных газов:
р = m/V = PMf(RT), где R универсальная зона.
При повышенных давлениях плотность газов
рассчитывают, например, с учетом коэффициента сжимаемости (Z), который
определяется как функция (представляемая графической зависимостью) от
приведенной температуры Тир и приведенного давления Рар:
P = PM/ (ZRn Z=f(Tap,Pm).
Поверхностные силы.
Они действуют на поверхности ограничивающей
данный объем жидкости и отделяющей его от окружающей среды. К ним относятся
силы давления и силы внутреннего трения (силы вязкости). При равновесии
покоящейся жидкости на нее действуют силы тяжести и силы давления, в то время
как закономерности движения жидкостей (реальных) определяются действием не
только сил тяжести и давления, но и в очень большой степени силами внутреннего трения
(силами вязкости).
Характеристикой интенсивности поверхностных сил
является напряжение т, создаваемое ими на поверхности S, ограничивающей данный
объем V. Это предел отношения сил к площади поверхности при ее стремлении к
нулю:
= lim (Fs/AS) [Н/м2].
Нормальная составляющая этих напряжений
вызывается поверхностными силами (Fs), действующими перпендикулярно поверхности
в данной точке. Параметром, отражающим действие сил давления жидкости на дно и
стенки сосуда, в котором она находится, а также на поверхность любого
погруженного в нее тела, является гидростатическое давление. Выделим внутри
жидкости, находящейся в покое, площадку AS. На эту площадку по нормали к ней
внутрь жидкости будет действовать сила давления столба жидкости АР. Отношение
AP/AS представляет собой среднее гидростатическое давление, а предел этого
отношения при AS ->0 называют гидростатическим давлением в данной точке, или
просто гидростатическим давлением Р.
Сила АР в любой точке площадки AS направлена по
нормали к ней. Если бы сила АР была направлена под углом к AS, ее можно было бы
разложить на две составляющие: направленную нормально и направленную касательно
к площадке AS. Последняя вызвала бы перемещение элемента жидкости и вывела бы
жидкость из состояния покоя, что невозможно, так как противоречило бы исходному
условию покоя. Отсюда становится понятным тот факт, что давление в любой точке
жидко…