[vsesdal]
Количество страниц учебной работы: 7,7
Содержание:
Схема 2
Дано:
q=0.5 кН/м
F=10 кН
m=10 кНм
h=3 м
l=5 м
f=4 м
t=0.8 м
Схема 5
q=0.5 кН/м
F=10 кН
m=10 кНм
l=5 м
l/2=2,5 м
Учебная работа № 188490. Контрольная Механика, схема 2,5
Выдержка из похожей работы
Механика жидкостей и газов в законах и уравнениях
…..
линии
Рис.39.2. За время Δt
через поверхность S пройдут
все частицы жидкости, заключённые в объёме между S и S’
можно провести через любую точку
пространства. Если построить все мыслимые линии
тока, они просто сольются друг с другом. Поэтому для наглядного
представления течения жидкости строят лишь часть линий, выбирая их так, чтобы
густота линий тока была численно равна модулю скорости в данном месте. Тогда по картине линий тока можно судить не только о направлении, но и о модуле вектора v в разных точках пространства. Например, в точке
А на рис.39.1 густота линий, а следовательно и модуль v,
чем в точке В. Поскольку разные частицы жидкости
могут проходить через данную точку пространства с разными скоростями
(т. е. v = v(t)), картина линий тока, вообще говоря, все время изменяется. Если скорость
в каждой точке пространства остается
постоянной (V=const), то течение жидкости Называется стационарным (установившимся).
При стационарном течении любая частица жидкости проходит через данную точку пространства с одной и той
же скоростью v. Картина линий тока при
стационарном течении остается неизменной,
и линии тока в этом случае совпадают с траекториями частиц. Если
через все точки небольшого замкнутого контуpa провести линии тока, образуется поверхность, которую называют трубкой
тока. Вектор v касателен к поверхности трубки тока в каждой ее точке. Следовательно,
частицы жидкости при своем движении не пересекают стенок трубки тока.
Возьмем трубку тока, достаточно
тонкую для того, чтобы во всех точках ее
поперечного сечения S скорость частиц v была одна и та же (рис. 39.2). При
стационарном течении трубка тока подобна стенкам жесткой трубы. Поэтому через
сечение 5 пройдет за время Δt объем
жидкости, равный SvΔt, а в единицу времени объем
(39.1)
Жидкость, плотность которой всюду одинакова и
изменяться не может, называется несжимаемой. На рис. 39.3 изображены два
сечения очень тонкой трубки тока — S1 и S2. Если жидкость несжимаема , то кол
– во ее между этими сечениями остается неизменным. Отсюда следует, что
Рис
39.4. При движении в сужающейся трубке скорость частиц возрастает – частицы
движутся ускоренно.
Рис39.3.
Для несжимаемой жидкости при стационарном течении S1v1=S2v2
объемы жидкости, протекающие в
единицу времени через сечения S1 и S2, должны быть одинаковыми:
(39.2)
(напомним, что через боковую
поверхность трубки тока частицы жидкости не проникают).
Равенство (39.2) справедливо для
любой пары произвольно взятых сечений. Следовательно, для несжимаемой жидкости при стационарном течении произведение
Sv в любом сечении данной трубки тока имеет одинаковое
значение:
(39.3)
Это утверждение
носит название теоремы о неразрывности струи.
Мы получили формулу (39.3) для
несжимаемой жидкости. Однако она применима к реальным жидкостям и даже к газам
в том случае, когда их сжимаемостью можно пренебречь. Расчеты показывают, что при …