[vsesdal]
Количество страниц учебной работы: 7,7

Содержание:
Схема 2

Дано:

q=0.5 кН/м
F=10 кН
m=10 кНм
h=3 м
l=5 м
f=4 м
t=0.8 м

Схема 5
q=0.5 кН/м
F=10 кН
m=10 кНм
l=5 м
l/2=2,5 м

Стоимость данной учебной работы: 585 руб.

 

    Форма заказа работы
    ================================

    Укажите Ваш e-mail (обязательно)! ПРОВЕРЯЙТЕ пожалуйста правильность написания своего адреса!

    Укажите № работы и вариант

    Соглашение * (обязательно) Федеральный закон ФЗ-152 от 07.02.2017 N 13-ФЗ
    Я ознакомился с Пользовательским соглашением и даю согласие на обработку своих персональных данных.

    Учебная работа № 188490. Контрольная Механика, схема 2,5

    Выдержка из похожей работы

    …….

    Механика жидкостей и газов в законах и уравнениях

    …..
    линии

     

    Рис.39.2.  За время Δt
    через поверхность S пройдут
    все частицы жидкости, заключённые в объёме между S и S’

     

     

    можно провести через любую точку
    пространства. Если построить все мыслимые линии
    тока, они просто сольются друг с другом. Поэтому для наглядного
    представления течения жидкости строят лишь часть линий, выбирая их так, чтобы
    густота линий тока была численно равна модулю скорости в данном месте. Тогда по картине линий тока можно судить не только о направлении, но и о модуле вектора v в разных  точках пространства. Например, в точке
    А на рис.39.1 густота линий, а следовательно и модуль v,
    чем в точке В. Поскольку разные частицы жидкости
    могут проходить через данную точку про­странства с разными скоростями
    (т. е. v = v(t)), кар­тина линий тока, вообще говоря, все время изме­няется. Если скорость
    в каждой точке пространства остается
    постоянной (V=const), то течение жидко­сти Называется стационарным (установившим­ся).
    При стационарном течении любая частица жидкости проходит через данную точку пространства с од­ной и той
    же скоростью v. Картина линий тока при
    стационарном течении остается неизменной,
    и линии тока в этом случае совпадают с траекториями частиц. Если
    через все точки небольшого замкнутого контуpa провести  линии тока, образуется поверхность, которую называют  трубкой
    тока. Вектор v  касателен к поверхности трубки тока в каждой ее точке. Следовательно,
    частицы жидкости при своем движе­нии не пересекают стенок трубки тока.

    Возьмем трубку тока, достаточно
    тонкую для того, чтобы во всех точках ее
    поперечного сечения S скорость частиц v была одна и та же (рис. 39.2). При
    стационарном течении трубка тока подобна стен­кам жесткой трубы. Поэтому через
    сечение 5 прой­дет за время Δt объем
    жидкости, равный SvΔt, а в единицу времени объем

                          

    (39.1)

         

    Жидкость, плотность которой всюду одинакова и
    изменяться не может, называется  несжимаемой. На рис.  39.3 изображены два
    сечения очень тонкой  трубки тока — S1 и S2. Если жидкость несжи­маема , то кол
    – во ее между этими сечениями остается неизменным. От­сюда следует, что

    Рис
    39.4. При движении в сужающейся трубке скорость частиц возрастает – частицы
    движутся ускоренно.

     

    Рис39.3.
    Для несжимаемой жидкости при стационарном течении S1v1=S2v2

     

     

    объемы жидкости, протекающие в
    единицу времени через сечения S1 и S2, должны быть одинаковыми:

     

    (39.2)

    (напомним, что через боковую
    поверхность трубки тока частицы жидкости не проникают).

    Равенство (39.2) справедливо для
    любой пары произвольно взятых сечений. Следовательно, для не­сжимаемой жидкости при стационарном течении про­изведение
    Sv в любом сечении данной трубки тока имеет одинаковое
    значение:

     

     (39.3)

    Это утверждение
    носит название теоремы о неразрывности  струи.

    Мы получили формулу (39.3) для
    несжимаемой жидкости. Однако она применима к реальным жидко­стям и даже к газам
    в том случае, когда их сжимае­мостью можно пренебречь. Расчеты показывают, что при …