решить задачу
Количество страниц учебной работы: 16,7

Содержание:
“Задача 1. Гидростатика
На плотину из бетона (p= 2000 кг/м) длиной L с двух сторон давит вода. Найти равнодействующую сил нормального давления грунта на плотину и точку её приложения. Определить, опрокинется ли плотина при Н = В. Построить эпюры давления воды и воздуха на плотину.
L, м 50
B, м 25
b, м 6,5
H, м 10
h, м 5
?,град 45

Задача 2.Динамика реальной жидкости
Из резервуара, давление в свободном объеме, которого p1 через водопроводную систему, состоящую из труб разного диаметра и длины, входа в трубопровод А, резкого расширения (или сужения) В, запорного вентиля С, и конфузора (диффузора) D вода выливается в атмосферу.
Определить давление p1, необходимое для обеспечения заданного расхода Q, а также построить графики пьезометрического и скоростного напоров.
Q,л/с 1,7
H, м 3
L1,м 24
L2, м 18
L3, м 23
L4, м 0,05
L5, м 27
d1, м 0,03
d2, м 0,15
d3, м 0,04
d4, м 0,05
Тип трубы: Стальные сварные новые

Задача 3.Истечение жидкости из отверстий и насадков
Истечение воды из закрытого резервуара происходит через насадок, а из открытого – через отверстие в тонкой стенке. Диаметры выходного отверстия насадка и отверстия в тонкой стенке одинаковы. Определить расход воды через систему и избыточное давление p0 в закрытом резервуаре
H3,м 0,8
d, мм 55
H1,м 1,1
H2,м 2,0
Тип насадка: Цилиндрический внутренний

Стоимость данной учебной работы: 585 руб.

 

    Форма заказа работы
    ================================

    Укажите Ваш e-mail (обязательно)! ПРОВЕРЯЙТЕ пожалуйста правильность написания своего адреса!

    Укажите № работы и вариант

    Соглашение * (обязательно) Федеральный закон ФЗ-152 от 07.02.2017 N 13-ФЗ
    Я ознакомился с Пользовательским соглашением и даю согласие на обработку своих персональных данных.

    Подтвердите, что Вы не бот

    Учебная работа № 186284. Контрольная Механика жидкости и газа, вариант 10

    Выдержка из похожей работы

    …….

    Механика жидкостей и газов в законах и уравнениях

    …..

    Рис.
    39.1. Линии тока проводятся так, чтобы вектор v в каждой точке пространства был направлен по касательной к соответствующей
    линии

     

    Рис.39.2.  За время Δt
    через поверхность S пройдут
    все частицы жидкости, заключённые в объёме между S и S’

     

     

    можно провести через любую точку
    пространства. Если построить все мыслимые линии
    тока, они просто сольются друг с другом. Поэтому для наглядного
    представления течения жидкости строят лишь часть линий, выбирая их так, чтобы
    густота линий тока была численно равна модулю скорости в данном месте. Тогда по картине линий тока можно судить не только о направлении, но и о модуле вектора v в разных  точках пространства. Например, в точке
    А на рис.39.1 густота линий, а следовательно и модуль v,
    чем в точке В. Поскольку разные частицы жидкости
    могут проходить через данную точку про­странства с разными скоростями
    (т. е. v = v(t)), кар­тина линий тока, вообще говоря, все время изме­няется. Если скорость
    в каждой точке пространства остается
    постоянной (V=const), то течение жидко­сти Называется стационарным (установившим­ся).
    При стационарном течении любая частица жидкости проходит через данную точку пространства с од­ной и той
    же скоростью v. Картина линий тока при
    стационарном течении остается неизменной,
    и линии тока в этом случае совпадают с траекториями частиц. Если
    через все точки небольшого замкнутого контуpa провести  линии тока, образуется поверхность, которую называют  трубкой
    тока. Вектор v  касателен к поверхности трубки тока в каждой ее точке. Следовательно,
    частицы жидкости при своем движе­нии не пересекают стенок трубки тока.

    Возьмем трубку тока, достаточно
    тонкую для того, чтобы во всех точках ее
    поперечного сечения S скорость частиц v была одна и та же (рис. 39.2). При
    стационарном течении трубка тока подобна стен­кам жесткой трубы. Поэтому через
    сечение 5 прой­дет за время Δt объем
    жидкости, равный SvΔt, а в единицу времени объем

                          

    (39.1)

         

    Жидкость, плотность которой всюду одинакова и
    изменяться не может, называется  несжимаемой. На рис.  39.3 изображены два
    сечения очень тонкой  трубки тока — S1 и S2. Если жидкость несжи­маема , то кол
    – во ее между этими сечениями остается неизменным. От­сюда следует, что

    Рис
    39.4. При движении в сужающейся трубке скорость частиц возрастает – частицы
    движутся ускоренно.

     

    Рис39.3.
    Для несжимаемой жидкости при стационарном течении S1v1=S2v2

     

     

    объемы жидкости, протекающие в
    единицу времени через сечения S1 и S2, должны быть одинаковыми:

     

    (39.2)

    (напомним, что через боковую
    поверхность трубки тока частицы жидкости не проникают).

    Равенство (39.2) справедливо для
    любой пары произвольно взятых сечений. Следовательно, для не­сжимаемой жидкости при стационарном течении про­изведение
    Sv в любом сечении данной трубки тока имеет одинаковое
    значение:

     

     (39.3)

    Это утверждение
    носит название теоремы о неразрывности  струи.

    Мы получили формулу (39.3) для
    несжимаемой жидкости. Однако она применима к реальным жидко­стям и даже к газам
    в том случае, когда их сжимае­мостью можно пренебречь. Расчеты показывают, что при движении газов со скоростями, много меньшими скорости
    звука в этой среде, их можно с достаточной точностью считать несжимаемыми.

    Из соотношения (39.3) вытекает,
    что при изме­няющемся сечении трубки тока частицы несжимаемой жидкости движутся
    с ускорением (рис. 39.4). Если трубка тока горизонтальна, это ускорение может
    быть обусловлено только непостоянством
    давления вдоль трубки — в местах, где скорость больше, давление должно
    быть меньше, и наоборот. Аналитическую связь между скоростью течения и
    давлением мы уста­новим в следующем параграфе.

    2.
    Уравнение Бернулли