[vsesdal]
Количество страниц учебной работы: 16,7
Содержание:
“Задача 1. Гидростатика
На плотину из бетона (p= 2000 кг/м) длиной L с двух сторон давит вода. Найти равнодействующую сил нормального давления грунта на плотину и точку её приложения. Определить, опрокинется ли плотина при Н = В. Построить эпюры давления воды и воздуха на плотину.
L, м 18
B, м 15
b, м 4
H, м 7,5
h, м 3,5
?,град 30
Задача 2.Динамика реальной жидкости
Из резервуара, давление в свободном объеме, которого p1 через водопроводную систему, состоящую из труб разного диаметра и длины, входа в трубопровод А, резкого расширения (или сужения) В, запорного вентиля С, и конфузора (диффузора) D вода выливается в атмосферу.
Определить давление p1, необходимое для обеспечения заданного расхода Q, а также построить графики пьезометрического и скоростного напоров.
Q,л/с 2
H, м 3
L1,м 16
L2, м 35
L3, м 4,5
L4, м 0,05
L5, м 30
d1, м 0,05
d2, м 0,09
d3, м 0,03
d4, м 0,06
Тип трубы: Стальные бесшовные старые
Задача 3.Истечение жидкости из отверстий и насадков
Истечение воды из закрытого резервуара происходит через насадок, а из открытого – через отверстие в тонкой стенке. Диаметры выходного отверстия насадка и отверстия в тонкой стенке одинаковы. Определить расход воды через систему и избыточное давление p0 в закрытом резервуаре
H3,м 0,4
d, мм 30
H1,м 1,6
H2,м 2,4
Тип насадка: Цилиндрический внешний
”
Учебная работа № 186286. Контрольная Механика жидкости и газа, вариант 12
Выдержка из похожей работы
Механика жидкостей и газов в законах и уравнениях
…..
Рис.
39.1. Линии тока проводятся так, чтобы вектор v в каждой точке пространства был направлен по касательной к соответствующей
линии
Рис.39.2. За время Δt
через поверхность S пройдут
все частицы жидкости, заключённые в объёме между S и S’
можно провести через любую точку
пространства. Если построить все мыслимые линии
тока, они просто сольются друг с другом. Поэтому для наглядного
представления течения жидкости строят лишь часть линий, выбирая их так, чтобы
густота линий тока была численно равна модулю скорости в данном месте. Тогда по картине линий тока можно судить не только о направлении, но и о модуле вектора v в разных точках пространства. Например, в точке
А на рис.39.1 густота линий, а следовательно и модуль v,
чем в точке В. Поскольку разные частицы жидкости
могут проходить через данную точку пространства с разными скоростями
(т. е. v = v(t)), картина линий тока, вообще говоря, все время изменяется. Если скорость
в каждой точке пространства остается
постоянной (V=const), то течение жидкости Называется стационарным (установившимся).
При стационарном течении любая частица жидкости проходит через данную точку пространства с одной и той
же скоростью v. Картина линий тока при
стационарном течении остается неизменной,
и линии тока в этом случае совпадают с траекториями частиц. Если
через все точки небольшого замкнутого контуpa провести линии тока, образуется поверхность, которую называют трубкой
тока. Вектор v касателен к поверхности трубки тока в каждой ее точке. Следовательно,
частицы жидкости при своем движении не пересекают стенок трубки тока.
Возьмем трубку тока, достаточно
тонкую для того, чтобы во всех точках ее
поперечного сечения S скорость частиц v была одна и та же (рис. 39.2). При
стационарном течении трубка тока подобна стенкам жесткой трубы. Поэтому через
сечение 5 пройдет за время Δt объем
жидкости, равный SvΔt, а в единицу времени объем
(39.1)
Жидкость, плотность которой всюду одинакова и
изменяться не может, называется несжимаемой. На рис. 39.3 изображены два
сечения очень тонкой трубки тока — S1 и S2. Если жидкость несжимаема , то кол
– во ее между этими сечениями остается неизменным. Отсюда следует, что
Рис
39.4. При движении в сужающейся трубке скорость частиц возрастает – частицы
движутся ускоренно.
Рис39.3.
Для несжимаемой жидкости при стационарном течении S1v1=S2v2
объемы жидкости, протекающие в
единицу времени через сечения S1 и S2, должны быть одинаковыми:
(39.2)
(напомним, что через боковую
поверхность трубки тока частицы жидкости не проникают).
Равенство (39.2) справедливо для
любой пары произвольно взятых сечений. Следовательно, для несжимаемой жидкости при стационарном течении произведение
Sv в любом сечении данной трубки тока имеет одинаковое
значение:
(39.3)
Это утверждение
носит название теоремы о неразрывности струи.
Мы получили формулу (39.3) для
несжимаемой жидкости. Однако она применима к реальным жидкостям и даже к газам
в том случае, когда их сжимаемостью можно пренебречь. Расчеты показывают, что при движении газов со скоростями, много меньшими скорости
звука в этой среде, их можно с достаточной точностью считать несжима…