решить задачу
Количество страниц учебной работы: 6,7
Содержание:
“Цель работы: изучить закономерности движения тела в вязкой жидкости, определить коэффициенты её вязкости по методу Стокса, оценить характер течения, вычислив значение критерия Рейнольдса.
Оборудование: стеклянный цилиндр с жидкостью, микрометр или индикатор, секундомер, стальные шарики.
Расчетные формулы:
1) скорость движения шарика в жидкости:
?=l/t
? – путь, пройденный шариком в жидкости за время t;
2) вязкость глицерина в каждом измерении:
?=((?_1-?_2 )gD^2)/18?
?1 = 7800 кг/м3 – плотность вещества шарика; ?2 = 1200 кг/м3 – плотность глицерина; g = 9,823 м/с2 – ускорение свободного падения на широте г. Златоуста; D – диаметр шарика; ? – скорость падения шарика;
3) среднее значение вязкости глицерина:
???=1/N ?_(i=1)^N??_i
N – число измерений; ?i – вязкость глицерина в i-м измерении;
4) средняя относительная погрешность:
?=????/??? ?100%
???? – средняя абсолютная погрешность;
5) кинематическая вязкость глицерина:
?=???/?_1
6) критерий Рейнольдса:
Re=(CD^3)/????
где С= (?_1-?_2 )g/18 – постоянная величина


Стоимость данной учебной работы: 585 руб.

 

    Форма заказа работы
    ================================

    Укажите Ваш e-mail (обязательно)! ПРОВЕРЯЙТЕ пожалуйста правильность написания своего адреса!

    Укажите № работы и вариант

    Соглашение * (обязательно) Федеральный закон ФЗ-152 от 07.02.2017 N 13-ФЗ
    Я ознакомился с Пользовательским соглашением и даю согласие на обработку своих персональных данных.

    Подтвердите, что Вы не бот

    Учебная работа № 186119. Контрольная Определение вязкости жидкости по методу Стокса

    Выдержка из похожей работы

    …….

    Проверка основного закона динамики вращательного движения твердого тела относительно неподвижной оси и определение коэффициента вязкости жидкостей

    …..
    ЖИДКОСТЕЙ.
    Цель работы.
    Знакомство с методом Стокса определения вязкостей
    жидкостей. Определение вязкости глицерина и касторового масла.
    Теоретическое введение
    В реальных жидкостях при перемещении одних
    слоев относительно других возникают более или менее значительные силы трения.
    Со стороны слоя, движущегося более быстро, на слой, движущейся медленнее,
    действует ускоряющая сила. Наоборот, со стороны слоя, движущегося медленнее, на
    более быстрый слой действует сила, замедляющая его движение.
    Эти силы, называемые силами внутреннего
    трения, направлены по касательной к поверхности слоев. Свойство жидкости,
    связанное с наличием сил внутреннего трения, называется вязкостью.
    Ньютон эмпирически установил, что силы
    внутреннего трения между двумя слоями могут быть рассчитаны по формуле:
                                                                    (1)
    где:   η – коэффициент вязкости;
     – градиент скорости,
    показывает изменение скорости жидкости в направлении, перпендикулярном к
    вектору скорости слоев;
    DS –
    площадь соприкосновения слоев.
    Коэффициент вязкости зависит от вида
    жидкости и температуры. В СИ единицей h является Па×с – размерность кг×м-1×с-1. Существуют различные экспериментальные
    методы определения коэффициента вязкости. В данной работе используется метод
    падающего шарика (метод Стокса).
    При определении коэффициента вязкости по
    методу Стокса наблюдают падение маленького шарика в жидкости. Установка
    представляет собой стеклянный цилиндр, наполненный исследуемой жидкостью. При
    движении шарика в жидкости он встречает сопротивление среды. Сопротивление
    возникает вследствие трения между слоями жидкости, прилежащим к поверхности
    шарика. Сила внутреннего трения, тормозящая движение шарика, определяется
    формулой Стокса:
    FСТ = 6p×rhu = 3p×dh                                   
                       (2)
    где:   r (d) – радиус (диаметр) шарика;
      h – коэффициент
    вязкости;
      u – скорость движения
    шарика в жидкости.
    Силу внутреннего трения, действующую на
    падающий в жидкости шарик, можно рассчитать по формуле Стокса, если при
    движении шарика за ним не образуется вихрей (ламинарное обтекание тела). Этого
    условия можно достичь, бросая в жидкость маленькие шарики, либо шарики из
    материала с чуть большей плотностью, чем плотность жидкости.
    На шарик при движении в жидкости
    действуют, кроме силы Стокса еще две силы – сила тяжести и Архимедова сила.
    Вблизи поверхности жидкости равнодействующая этих трех сил отлична от нуля. В
    зависимости от того, как попадает шарик в жидкость (шарик падает с некоторой
    высоты над жидкостью h>0, или опускается с ее поверхности h = 0), его
    скорость с течением времени меняется.
    FR=P – (FA+FСТ)                                                          (3)
    FR = f(t)
    Можно строго показать, что изменение
    величины  скорости происходит как показано на рис.1, и, по истечении некоторого
    времени, скорость достигает предельного значения. Предельное значение скорости
    определяется массой и размерами шарика и вязкостью жидкости.
    Теория позволяет оценить расстояние от
    поверхности жидкости, ниже которого движение шарика будет происходить с
    постоянной скоростью. На экспериментальной установке это расстояние указано
    меткой. Установившееся значение скорости может быть вычислено по формуле:
                                                                             (4)
    Рис.1
    где:    –
    расстояние между метками;
    t – время движения шарика между ними.
    При равномерном движении шарика после
    верхней метки, равнодействующая всех сил равна нулю и из (3) имеем:
    P= FA+FСТ       …