решить задачу
Количество страниц учебной работы: 9,7
Содержание:
Расчётно-графическое задание по физике № 2
«Основы квантовой механики, атомной и ядерной физики»
38.9. Атомарный водород, возбуждённый светом определённой длины волны, при переходе в основное состояние испускает только три спектральные линии. Определить длины волн этих линий и указать, каким сериям они принадлежат.
39.7. В атоме вольфрама электрон перешел с M-слоя на L-слой. Принимая постоянную экранирования ? равной 5,5, определить длину волны ? испущенного фотона.
40.16. Используя соотношение Z = A/2, которое справедливо для многих лёгких ядер, определить среднюю объёмную плотность заряда ядра.
41.13. Активность A препарата уменьшилась в k = 250 раз. Скольким периодам полураспада T1/2 равен протекший промежуток времени t?
43.7. Энергия связи Eсв ядра, состоящего из двух протонов и одного нейтрона, равна 7,72 МэВ. Определить массу ma нейтрального атома, имеющего это ядро.
44.23. Покоившееся ядро полония 84Po210 выбросило альфа-частицу с кинетической энергией T = 5,3 МэВ. Определить кинетическую энергию Tя ядра 45.17. Известно, что фазовая скорость ? = ?/k. Найти выражение фазовой скорости волн де Бройля в нерелятивистском и релятивистском случаях.
отдачи и полную энергию Q, выделившуюся при ?- распаде.
Стоимость данной учебной работы: 585 руб.

 

    Форма заказа работы
    ================================

    Укажите Ваш e-mail (обязательно)! ПРОВЕРЯЙТЕ пожалуйста правильность написания своего адреса!

    Укажите № работы и вариант

    Соглашение * (обязательно) Федеральный закон ФЗ-152 от 07.02.2017 N 13-ФЗ
    Я ознакомился с Пользовательским соглашением и даю согласие на обработку своих персональных данных.

    Учебная работа № 188338. Контрольная Основы квантовой механики, атомной и ядерной физики, 7 задач

    Выдержка из похожей работы

    …….

    Элементы квантовой механики

    …..х.
    Тем не менее, покажем, каким образом можно прийти к уравнению Шредингера,
    производя разумное обобщение волнового уравнения, известного, например, в
    классической электродинамике на случай дебройлевских волн [1]. С этой целью
    возьмем волновое уравнение в общем виде
     (1)
    Здесь функция  описывает
    волновой процесс, распространяющийся со скоростью u. Если волна является
    монохроматической, то решение уравнения (1) можно искать
     (2)
    где ω=2πν – круговая
    частота, а пространственная часть волновой функции подчиняется уравнению
     (3)
    В последнем уравнении вместо двух параметров ω
    и
    u мы можем ввести только один, а именно длину волны
     (4)
    Тогда
     (5)
    Для того чтобы из этого волнового уравнения,
    имеющего, вообще говоря, универсальный характер, получить волновое уравнение,
    позволяющее описывать волновое движение электронов, подставим сюда вместо λ
    выражение
    для дебройлевской длины волны
     (6)
    Учитывая далее закон сохранения энергии
     [5]
    Находим
     (7)
    Подставляя это выражение в уравнение (5),
    получаем стационарное (т.е. не зависящее от времени) уравнение Шрёдингера [1]
     (8)
    Полная волновая функция, зависящая как от
    пространственных, так и от временной координат, может быть найдена с помощью
    формулы (2). Полагая , имеем:
     (9)
    Комплексно сопряженная волновая функция в этом
    случае равна:
     (9а)
    2. Условия, налагаемые на волновые функции,
    собственные функции и собственный значения
    Согласно Борну, волновой функции ψ(t)
    следует
    дать статистическую (вероятностную) интерпретацию. В частности, квадрат модуля(t)ψ(t)
    =  играет
    роль функции распределения и характеризует плотность вероятности обнаружить
    частицу в момент времени t в объеме пространства с координатами, лежащими между
    r и r+dr.
    Если плотность вероятности  отлична
    от нуля только в конечной части пространства, то можно с достоверностью
    считать, что частица локализована где-то в этой области[3], т.е. вероятность
    обнаружить там частицу должна равняться единице
     (10)
    Выражение (10) называется условием нормировки.
    Следует заметить, что не всегда область отличной от нуля плотности вероятности
    будет ограниченной. В некоторых случаях (простейший из них – свободное движение
    частицы) величина  не обращается в
    нуль во всем пространстве. В таких случаях интеграл  расходится
    и условие нормировки требует несколько другой формулировки (см. ниже).
    Перейдем теперь к общему анализу уравнения
    Шредингера. Уравнение Шредингера (8) представляет собой дифференциальное
    уравнение второго порядка в частных производных. Его решение должно напоминать
    решение некоторых классических задач математической физики, например уравнения
    колебания струны и т.д.
    На волновую функцию ψ,
    как
    на решение, удовлетворяющее уравнению второго порядка типа Штурма-Лиувилля,
    должны: быть наложены следующие условия. Она должна быть непрерывной и иметь
    непрерывную производную; кроме того, она должна быть однозначной и конечной во
    всем пространстве, а также удовлетворять определенным граничным условиям.
    Эти требования приводят к тому, что решения
    волновых уравнений, удовлетворяющие перечисленным выше условиям, существуют,
    вообще говоря, не при любых, а только при некоторых значениях параметра, получивших
    название собственных значений; в данном случае таким параметром является
    энергия Е с собственными значениями E1, E2, E3, … .
    Соответствующие этим собственным значен…