[vsesdal]
Количество страниц учебной работы: 4,5
Содержание:
1. Основы теории подобия, критерии подобия и их физический смысл
Теория подобия — это учение о подобии явлений. Впервые с понятием подобия мы встречаемся в геометрии, откуда этот термин и заимствован.

2. Основные понятия и определения теории теплообмена
Согласно второму закону термодинамики самопроизвольный процесс перено¬са теплоты в пространстве возникает под действием разности температур и направлен в сторону уменьшения температуры.
Стоимость данной учебной работы: 585 руб.

 

    Форма заказа работы
    ================================

    Укажите Ваш e-mail (обязательно)! ПРОВЕРЯЙТЕ пожалуйста правильность написания своего адреса!

    Укажите № работы и вариант

    Соглашение * (обязательно) Федеральный закон ФЗ-152 от 07.02.2017 N 13-ФЗ
    Я ознакомился с Пользовательским соглашением и даю согласие на обработку своих персональных данных.

    Учебная работа № 186935. Контрольная Основы теории подобия, критерии подобия и их физический смысл. Основные понятия и определения теории теплообмена

    Выдержка из похожей работы

    …….

    Методы подобия и моделирования с привлечением физических уравнений

    …..олучения критериев подобия не
    обязательно иметь решение составленных уравнений, достаточно располагать
    исходными уравнениями в дифференциальной, интегральной или конечной форме,
    присоединив к ним начальные и граничные условия. Метод анализа уравнений,
    следовательно, предполагает знание значительного объема информации, относящейся
    к изучаемому объекту.
    Таким образом, различия между методами
    анализа размерностей величин и анализом уравнений определяются лишь разницей в
    степени необходимой полноты знаний о физических свойствах, процессов. В первом
    случае аппарат анализа размерностей применяется к формулам размерности
    физических величин, во втором случае — к аналитическим зависимостям между
    величинами.
    В данной главе при получении условий
    моделирования с помощью физических уравнений делается предположение о
    геометрическом подобии модели и натуры. Это предположение сближает метод
    анализа уравнений с методом анализа размерностей величин и при определенных
    условиях приводит к результатам, совпадающим с классической теорией подобия.
    § 1. Подобие
    стационарных и нестационарных физических полей
    Напомним, что стационарным полем
    физической величины Qj называется
    не изменяющаяся с течением времени совокупность значений этой величины во всех
    точках изучаемого пространства или объема.
    Если известен вид уравнения,
    описывающего некоторый физический процесс, например F (Qlt Q2, Qit Qn) = 0 (1.16),
    разрешая его относительно искомой
    функции, получим уравнение поля физической величины Qy.
    В общем случае определяющие параметры в
    правой части уравнения (3.1) — заданные переменные величины, зависящие от
    координат: Qt
    = Qx (х, у, г), Qn = Qn (х, у, г). Следовательно, величина Qj в конечном счете также представляет
    собой функцию пространственных координат х, у, г:
    Из уравнения (3.2) очевидно, что в силу
    произвольности функций Ф и ¥ входящие в него параметры Qj (/ = 1, 2, п) могут иметь различные размерности.
    Пусть в двух геометрически подобных
    системах 1 и 2 с характерными размерами 1Х и /2 поля сходственных переменных (Q7)j и (Qj)2 заданы уравнениями
    в которых (QJi, (Q2)x,
    (Qn)x и (Qx)29 (Q2)2, (Qn)2 — сходственные (одноименные) физические
    параметры.
    Если величины (Qj)i и (Qj)2 распределены каждая в своей системе так, что в любой паре
    сходственных точек при
    всегда имеют место соотношения
    то соответствующие им поля скалярных
    физических величин называются подобными стационарными полями [101].
    В случае, если рассматривается подобие
    полей векторных или тензорных физических переменных, в соотношениях
    (3.5) под (Qt)i и (Qi)a следует понимать компоненты векторов или
    тензоров.
    Равенства (3.7) свидетельствуют, что в сходственных точках подобных
    стационарных полей безразмерные координаты и безразмерные физические переменные
    соответственно равны.
    Ввиду того, что для перехода от поля
    физической величины (Qj)i к полю сходственной величины (Q7)a
    необходимо задать два независимых между собой масштаба — геометрический /0
    и физический (Qj)o, можно говорить об аффинности геометрических образов (то есть графиков, эпюр, рельефов
    функций) физических полей для механически подобных объектов. Таким образом, с
    формальной точки зрения геометрические отображения подобных стационарных
    физических полей являются аффинными объектами, совмещение которых может быть
    осуществлено путем неравномерной деформации [100].
    Простым п…