[vsesdal]
Количество страниц учебной работы: 27
Содержание:
“1.Статика
1.1 Равновесие произвольной плоской системы сил
Исходные данные: Р=25кН; М=60кНм; F2=20кН; F4=40кН; α2=30° α4 =75° а=0,5м
Определить реакции в точках А и В, вызванных действующими нагрузками
1.2 Равновесие системы взаимосвязанных тел
Исходные данные: q=20кН/м; М=60кНм; F2=20кН; F4=40кН; α2=75°, α4 =30° а=0,2м
Определить реакции в точках А, С и В, вызванных действующими нагрузками.
1.3 Равновесие пространственной системы сил.
Исходные данные: Р1=5кН; Р2=3кН; кНм; F1=6кН; F2=8кН; α1=0°; α2=60°;
а=0,6м.
2.Кинематика
2.1Определение кинематических характеристик точки по заданным уравнениям ее движения.
Исходные данные: х=2−t; y=2−t2 (x,y − в сантиметрах, t − секундах), t1 = 1с
Определить: уравнение траектории точки,
2.2 Кинематический анализ плоского механизма.
Исходные данные:
3. Сложное движение точки
Исходные данные: φ=2(t2-t); b=20cм; S=AM=60(t3-2t2); t1=1c(φ−в радианах, S−в сантиметрах, t−в секундах).
3. Динамика.
3.1 Определение закона движения точки по заданным силам.
Исходные данные:
3.2 Применение теоремы изменения кинетической энергии к изучению движения механической системы.
Исходные данные: m1=0; m2=5кг; m3=0кг; m4=6кг; m5=4кг; с=200Н/м; М=1,6Нм; S1=0.2м; R3=0.3 м; r3=0.2 м; i3=0.1 м; R4=0.2 м; f=0.1; F=50(7+8S) м
3.3 Применение общего уравнения динамики к изучению движения системы
Исходные данные: Р1=0; Р2=10Н; Р3=30Н; Р4=40Н; Р5=20Н; Р6=0Н; М=0,9Нм; R1=0.2 м; r1=0.1 м; i1=0.1 м; R2=0.3 м; r2=0.1 м; i2=0.2 м;
Определить ускорение груза, имеющего наибольший вес.
Литература.
1. Никитин Н.Н. Курс теоретической механики.-5-е изд., переработ. и доп.- М.: Высшая школа, 1990.-807 стр.
2. Тарг С.М. Краткий курс теоретической механики.- 10-е изд., переработ. и доп.- М.: Высшая школа, 1986.-416 стр.
3. Сборник заданий для курсовых работ по теоретической механике./Под ред. А.А. Яблонского.-7-е изд. Испр.-М.: Интеграл-Пресс,2002-384 стр.
”
Учебная работа № 186394. Контрольная Теоретическая механика, 9 задач
Выдержка из похожей работы
Теоретическая механика (статика, кинематика, динамика)
…..ло, можно
прибавить к этой системе или отнять от нее любую систему взаимно
уравновешивающихся сил.
Аксиома IV (параллелограмма сил).
Равнодействующая двух сил, приложенных к твердому телу в одной точке, равна их
геометрической сумме, т.е. выражается диагональю параллелограмма, построенного
на этих силах.
Это положение выражается следующим
геометрическим равенством:
Аксиома V (закон равенства действия
и противодействия). Всякое действие вызывает равное и противоположно
направленное противодействие. Или если тело А действует на тело В с силой Р1,
то тело В действует на тело А с силой:
Аксиома VI (принцип
отвердения). Если упругое тело находится в состоянии покоя, а затем мгновенно
затвердевает, то равновесие при этом не нарушается.
. Связи, реакции связи, аксиомы
связи
Твердое тело называют свободным,
если оно может перемещаться в пространстве в любом направлении.
Тело, ограничивающее свободу движения
данного твердого тела, является по отношению к нему связью.
Твердое тело, свобода движения
которого ограничена связями, называется несвободным.
Все силы, действующие на несвободное
твердое тело, наряду с делением на внешние и внутренние силы, можно так же
разделить на задаваемые или активные силы и реакции связей.
Задаваемые силы выражают действие на
твердое тело других тел, вызывающих или способных вызвать изменение его
кинематического состояния.
Реакцией связи называется сила или
система сил, выражающая механическое действие связи на тело.
Рис. 2
Одним из основных положений механики
является принцип освобождаемости твердых тел от связей, согласно которому
несвободное твердое тело можно рассматривать как свободное, на которое, кроме
задаваемых сил, действуют реакции связей.
Простое соприкосновение тел. Связь в
виде гладкой плоскости или поверхности (рис. 3). Реакция связи всегда направлена по нормали к
опорной поверхности.
Рис. 3
. Сходящиеся силы, многоугольник
сил. Равновесие сходящихся сил
Системой сходящихся сил называется
система сил, линии действия которых пересекаются в одной точке.
Рис. 4
Применяем правило параллелограмма –
складываем первые две силы. Для наглядности рассматриваем силовой треугольник.
Далее последовательно складываем все силы.
В результате схождения сил каждый
последующий вектор откладываются параллельно самому себе от краешка предыдущего
вектора, в результате – получаем ломанную линию. Замыкающая сторона
представляет собой вектор Fравнодейств.
Общий результат:
Равнодействующая сходящихся сил
равна геометрической векторной сумме исходных сил и её линия действия проходит
через точку О в которой эти силы сходятся.
Для практики важен случай, когда
изучаемые силы уравновешиваются.
, следовательно
Ясно, что в случае уравновешивания
многоугольник сил – замкнутый.
. Теорема трех непараллельных силах
Линии действия трех непараллельных
взаимно уравновешивающихся сил, лежащих в одной плоскости, пересекаются в одной
точке. Пусть к твердому телу в точках А1, А2, А3,
приложены три непараллельные взаимно уравновешивающиеся силы P1 P2 P3 (все Р с
векторами), лежащие в одной плоскости (рис. 5). Перенесем силы P1 P2 в точку О
пересечения линий их действия и найдем равнодействующую R, которая
будет приложена в этой же точке. Сила P3 , будучи
уравно…