[vsesdal]
Количество страниц учебной работы: 20,10
Содержание:
“Вопрос 1.
Почему теплоемкость зависит от вида термодинамического процесса? Приведите значения теплоемкостей для основных процессов. Какова связь между теплоемкостями в процессах при постоянном давлении? Приведите формулы для вычисления этих теплоемкостей.
Вопрос 2.
Как изменяется работоспособность изолированной системы при протекании в ней необратимых процессов? Что такое эксергия и эксергетический КПД?
Вопрос 3.
Упростите уравнение первого закона термодинамики для потока применительно к случаю адиабатного истечения из суживающегося сопла и приведите выражения для скорости и расхода для идеального газа и пара.
Задача 1
В баллоне находится воздух при давлении p1 = 3,0 МПа и температуре t1= 27°С. Воздух из баллона быстро выпускают, и, когда давление в баллоне сравняется с атмосферным, клапан баллона закрывается. Считая процесс выпуска воздуха адиабатным, определить давление в баллоне после восстановления в нем прежней температуры.
Задача 2
Воздух, начальные параметры которого р1=0,1 МПа и Т1=300 К, адиабатно сжимается в компрессоре турбонагнетателя ДВС до давления 0,28 МПа. Затем воздух поступает в холодильник, где при постоянном давлении его температура понижается до 37°С. Определить работу сжатия в компрессоре и количество теплоты, отводимой от 1 кг воздуха.
Задача 3
Определить скорость адиабатного истечения перегретого пара через сопло Лаваля, если начальные параметры пара р1= 3,4 МПа, t1=300°С, а конечное давление p2=0,005 МПа. Какой была бы скорость истечения, если бы сопло было суживающимся?
Задача 4
Для идеального цикла ДВС со смешанным подводом теплоты определить параметры рабочего тела (воздух) в характерных точках, степень повышения давления ?, степень предварительного расширения ?, количество подведенной и отведенной теплоты, работу и термический КПД цикла, если начальные параметры рабочего тела р1=0,12 МПа, t1=37°С, степень сжатия ?=12, максимальная температура цикла t4=1700°С, температура после адиабатного расширении t5=398°С.”
Учебная работа № 187850. Контрольная Термодинамика, 3 вопроса, 4 задачи
Выдержка из похожей работы
Термодинамика
…..
ИССЛЕДОВАНИЯ САМООРГАНИЗАЦИИ РАЗЛИЧНЫХ СИСТЕМ.
3.1. Ячейки Бенара.
3.2. Лазер, как самоорганизованная система.
3.3. Биологическая система.
3.3.1. Динамика популяций. Экология.
3.3.2. Система «Жертва – Хищник».
ЗАКЛЮЧЕНИЕ.
ЛИТЕРАТУРА.
ВВЕДЕНИЕ.
Наука зародилась очень
давно, на Древнем Востоке, и затем интенсивно развивалась в Европе. В научных
традициях долгое время оставался недостаточно изученным вопрос о
взаимоотношениях целого и
части. Как стало ясно в середине
20 века часть может
преобразовать целое радикальным и неожиданным образом.
Из классической
термодинамики известно, что изолированные термодинамические системы в
соответствии со вторым началом термодинамики для необратимых процессов энтропия
системы S возрастает до тех пор, пока
не достигнет своего максимального значения в состоянии термодинамического
равновесия. Возрастание энтропии сопровождается потерей информации о системе.
Со временем открытия
второго закона термодинамики встал вопрос о том, как можно согласовать
возрастание со временем энтропии в замкнутых системах с процессами
самоорганизации в живой и не живой природе. Долгое время казалось, что
существует противоречие между выводом второго закона термодинамики и выводами
эволюционной теории Дарвина, согласно которой в живой природе благодаря
принципу отбора непрерывно происходит процесс самоорганизации.
Противоречие между
вторым началом термодинамики и примерами высокоорганизованного окружающего нас
мира было разрешено с появлением более пятидесяти лет назад и последующим
естественным развитием нелинейной неравновесной термодинамики. Ее еще называют
термодинамикой открытых систем. Большой вклад в становление этой новой науки
внесли И.Р.Пригожин, П.Гленсдорф, Г.Хакен. Бельгийский физик русского
происхождения Илья Романович Пригожин за работы в этой области в 1977 году был
удостоен Нобелевской премии.
Как итог развития
нелинейной неравновесной термодинамики появилась совершенно новая научная
дисциплина синергетика – наука о самоорганизации и устойчивости структур
различных сложных неравновесных систем: физических, химических, биологических и социальных.
В настоящей работе
исследуется самоорганизация различных систем аналитическими и численными
методами.
ГЛАВА 1
ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ И
ИСХОДНЫЕ ПОЛОЖЕНИЯ
ТЕРМОДИНАМИКИ.
1.1. ЗАКРЫТЫЕ И ОТКРЫТЫЕ ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЕ
СИСТЕМЫ.
Всякий материальный объект, всякое
тело , состоящее из большого числа частиц, называется макроскопической
системой . Размеры макроскопических систем значительно больше размеров
атомов и молекул. Все макроскопические признаки , характеризующие такую систему
и ее отношение к окружающим телам , называются макроскопическими
параметрами . К их числу относятся такие , например , как плотность ,
объем , упругость , концентрация , поляризованность , намогниченность и т.д.
Макроскопические параметры разделяются на внешние и внутренние .
Величины , определяемые положением
не входящих в нашу систему внешних тел , называются внешними параметрами , например
напряженность силового поля ( так как зависят от положения источников поля –
зарядов и токов , не входящих в нашу систему ) , объем системы ( так как
определяется расположением внешних тел ) и т.д. Следовательно внешние
поараметры являются функциями координат внешних тел. Величины, определяемые
совокупным движением и распределением в пространстве входящих в систему частиц
, называются внутренними параметрами , например энергия , давление ,
плотность , намогниченность , поляризованность и т.д. ( так как их значения
зависят от движения и положения частиц системы и входящих в них заряд…