[vsesdal]
Количество страниц учебной работы: 14,10
Содержание:
“Задача 1
Газ, массой m, при начальном давлении р1 и начальной температуре t1 расширяется по политропе до конечного давления р2 и конечной температуры t2. Определить начальный и конечный объемы, показатель политропы, работу расширения, изменение внутренней энергии, количество подведенной теплоты и изменение энтропии.
Дано:
Рабочий газ – водяной пар СО;
Масса m = 3,0 кг;
Начальное давление р1 = 1,6 МПа;
Начальная температура t1 = 450 °С (Т1 =723 К);
Конечное давление р2= 0,12 МПа;
Конечная температура t2 = 50 °С (Т2 = 323 К);
Молярная масса = 28 кг/кмоль;
Универсальная газовая постоянная кислорода: = 8,314/28 = 297 Дж/(кг•К).

Задание № 4.
Определить теоретическую работу на привод одноступенчатого и трехступенчатого компрессоров при сжатии воздуха до давления р2. Начальное давление p1 и температура t1. Показатель политропы для всех ступеней n. Определить работу на 1м3 воздуха и температуру сжатия в одноступенчатом, трехступенчатом и четырех ступенчатом компрессорах. Оценить уменьшение затрат работы при переходе от одноступенчатого к четырехступенчатому компрессору.
Дано:
Начальное давление p1 = 0,9 МПа;
Начальная температура t1 = 21 0С (Т1 = 294 K);
Конечное давление р2 = 13,4 МПа;
Показатель политропы n =1,11.

Задание 1.
Теплота газообразных продуктов горения топлива передается через стенку котла кипящей воде. На поверхности стенки заданы граничные условия третьего рода.
Температура газов tf1; температура воды tf2 ; коэффициент теплоотдачи от газов к стенке ?1; коэффициент теплоотдачи от стенке к воде ?2.
Требуется определить термические сопротивления , [(м2К)/Вт], коэффициенты теплопередачи h, [Вт/(м2К)] и количество теплоты q, [Дж], передаваемое от газов к воде через 1 м2 поверхности стенки в секунду для следующих случаев:
а) стенка стальная, совершенно чистая, толщина 82, [мм]; ?2 =50 Вт/(м К);
б) стенка стальная, со стороны воды покрыта слоем накипи толщиной 83, [мм]; ?3 =2,0 Вт/(м К);
в) случай (б), дополнительное условие: на поверхности накипи имеется слой масла толщиной 84, [мм]; ?4 = 0,1 Вт/(м К);
г) случай (в), дополнительное условие: со стороны газов стенка покрыта слоем сажи толщиной 81, [мм]; ?1 = 0,2 Вт/(м К)
Приняв количество теплоты для случая а) за 100%, определить в процентах количество теплоты для всех остальных слоев.
Определить температуру tw всех слоев стенки для случая г).
Дано:
Температура газов tf1 =800 0С;
Температура воды tf2 =140 0С;
Коэффициент теплоотдачи от газов к стенке ?1 = 120 Вт/(м2 К);
Коэффициент теплоотдачи от стенке к воде ?2 =1500 Вт/(м2К).
а) 82 = 8 мм, ?2 =50 Вт/(м К);
б) 83 = 2 мм, ?3 =2,0 Вт/(м К);
в) 84 = 1 мм, ?4 = 0,1 Вт/(м К);
г) 81 = 1 мм, ?1 = 0,2 Вт/(м К).

Задание № 2
В теплообменнике типа «труба в трубе» (см. рис. 1) необходимо нагреть воздух с массовым расходом m2 [кг/с] от температуры t’2 [0C] до температуры t””2 [°С]. Теплота передается от дымовых газов с начальной температурой t’1 [°С] и конечной t””1. Дымовые газы движутся по внутренней стальной трубе диаметром d2/d1 =304/300 мм. Воздух движется по кольцевому зазору противотоком к дымовым газам. Внутренний диаметр внешней трубы d3 = 504 мм.
Определить площадь теплообмена A, длину теплообменной поверхности l и суммарную мощность N, необходимую на преодоление гидравлического сопротивления при движении теплоносителей по каналам теплообменника.
Дано:
Массовый расход воздуха m2 = 0,8 кг/с;
Начальная температура t’2 = 32 0C;
Конечная температура t””2 = 150 0C;
Начальная температура дымовых газов t’1 = 1200 0C;
Конечная температура дымовых газов t””1 = 600 0C;
Внутренний диаметр внутренней стальной трубы d1 = 0,300 м;
Наружный диаметр внутренней стальной трубы d2 = 0,304 м;
Коэффициент теплопроводности материала трубы ?с = 46 Вт/(м К);
Воздух движется по кольцевому зазору противотоком к дымовым газам; Внутренний диаметр внешней трубы d3 = 0,504 м.

Задание № 3
Стенка трубопровода диаметром d [мм] нагрета до температуры t1 [°C] и имеет коэффициент теплового излучения ?1. Трубопровод помещен в канал сечением bxh [мм], поверхность которого имеет температуру t2 [°С] и коэффициент лучеиспускания с2 [Вт/(м2 К4)]. Рассчитать приведенный коэффициент лучеиспускания спр и потери теплоты Q трубопроводом за счет лучистого теплообмена.
Дано:
Диметр трубопровода d = 380 мм;
Температура стенки трубы t1 = 637 0С (Т1 = 910 К);
Коэффициент теплового излучения ?1 = 0,60 (латунь оисленная);
Температура канала t2 = 200 0С (Т2 = 473 К);
Коэффициент лучеиспускания канала с2 = 3,65 Вт/(м2 К4);
Сечение канала bхh = 550×500 мм.

Задание № 2
Расчитать суммарный потребляемый расход теплоты предприятием, если теплота расходуется на технологические нужды , отопление , вентиляцию , горячее водоснабжение
Принять постоянными значениями: теплоемкость горячей воды Св = 4200 [Дж/(кг К)]; средняя температура возд
уха внутри помещения tвн = 18 °С; расчетная наружная температура воздуха, tнар = 8 °С; расход горячей воды на технологические и хозяйственно-бытовые нужды Gв=100 кг/с.
Дано:
удельный расход теплоты на выработку продукции qi = 2,0 ГДж/т;
производительность предприятия рi =32 т/ч;
удельная отопительная характеристика здания, q0 =650 Вт/(м3 К);
объем отопительных зданий по наружному обмеру, Vн =90?103 м3;
удельная вентиляционная характеристика здания, qв =0,85 Вт/(м3 К);
средняя температура горячей воды, = 85°С;
температура холодной воды tх.в. = 16°С.


Стоимость данной учебной работы: 585 руб.

 

    Форма заказа работы
    ================================

    Укажите Ваш e-mail (обязательно)! ПРОВЕРЯЙТЕ пожалуйста правильность написания своего адреса!

    Укажите № работы и вариант

    Соглашение * (обязательно) Федеральный закон ФЗ-152 от 07.02.2017 N 13-ФЗ
    Я ознакомился с Пользовательским соглашением и даю согласие на обработку своих персональных данных.

    Учебная работа № 187626. Контрольная Термодинамика. Вариант 5. 6 заданий

    Выдержка из похожей работы

    …….

    Термодинамика

    …..новка задачи.
    ГЛАВА  3
    АНАЛИТИЧЕСКИЕ  И  ЧИСЛЕННЫЕ 
    ИССЛЕДОВАНИЯ  САМООРГАНИЗАЦИИ  РАЗЛИЧНЫХ  СИСТЕМ.
    3.1. Ячейки Бенара.
    3.2. Лазер, как самоорганизованная система.
    3.3. Биологическая система.
    3.3.1. Динамика популяций. Экология.
    3.3.2. Система «Жертва – Хищник».
    ЗАКЛЮЧЕНИЕ.
     
    ЛИТЕРАТУРА.
     
                                                              
    ВВЕДЕНИЕ.
     
           Наука зародилась очень
    давно, на Древнем Востоке, и затем интенсивно развивалась в Европе. В научных
    традициях долгое время  оставался  недостаточно  изученным  вопрос  о
    взаимоотношениях  целого и
    части.  Как стало  ясно  в середине
    20 века часть может
    преобразовать целое радикальным и неожиданным образом.
           Из классической
    термодинамики известно, что изолированные термодинамические системы в
    соответствии со вторым началом термодинамики для необратимых процессов энтропия
    системы  S  возрастает до тех пор, пока
    не достигнет своего максимального значения в состоянии термодинамического
    равновесия. Возрастание энтропии сопровождается потерей информации о системе.
           Со временем открытия
    второго закона термодинамики встал вопрос о том, как можно согласовать
    возрастание со временем энтропии в замкнутых системах с процессами
    самоорганизации в живой и не живой природе. Долгое время казалось, что
    существует противоречие между выводом второго закона термодинамики и выводами
    эволюционной теории Дарвина, согласно которой в живой природе благодаря
    принципу отбора непрерывно происходит процесс самоорганизации.
           Противоречие между
    вторым началом термодинамики и примерами высокоорганизованного окружающего нас
    мира было разрешено с появлением более пятидесяти лет назад и последующим
    естественным развитием нелинейной неравновесной термодинамики. Ее еще называют
    термодинамикой открытых систем. Большой вклад в становление этой новой науки
    внесли И.Р.Пригожин, П.Гленсдорф, Г.Хакен. Бельгийский физик русского
    происхождения Илья Романович Пригожин за работы в этой области в 1977 году был
    удостоен Нобелевской премии.
           Как итог развития
    нелинейной неравновесной термодинамики появилась совершенно новая научная
    дисциплина синергетика – наука о самоорганизации и устойчивости структур
    различных сложных неравновесных систем: физических, химических, биологических и социальных.
           В настоящей работе
    исследуется самоорганизация различных систем аналитическими и численными
    методами.
                                            
     ГЛАВА  1
     
           ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ И
    ИСХОДНЫЕ ПОЛОЖЕНИЯ          
                                     
    ТЕРМОДИНАМИКИ.    
     
    1.1. ЗАКРЫТЫЕ И ОТКРЫТЫЕ ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЕ       
           СИСТЕМЫ.
     
       Всякий материальный объект, всякое
    тело , состоящее из большого числа частиц, называется  макроскопической
    системой . Размеры макроскопических систем значительно больше размеров
    атомов и молекул. Все макроскопические признаки , характеризующие такую систему
    и ее отношение к окружающим телам , называются  макроскопическими
    параметрами .  К их числу относятся такие , например , как плотность ,
    объем , упругость , концентрация , поляризованность , намогниченность и т.д.
    Макроскопические параметры разделяются на внешние и внутренние .
       Величины , определяемые положением
    не входящих в нашу систему внешних тел , называются  внешними параметрами , например
    напряженность силового поля ( так как зависят от положения источников поля –
    зарядов и токов , не входящих в нашу систему ) , объем системы ( так как
    определяется расположением внешних тел ) и т.д. Следовательно внешние
    поараметры являются функциями координат внешних тел. Величины, определяемые
    совокупным движением и распределением в пространстве входящих в систему частиц
    , называются  внутренними параметрами , например энергия , давление ,
    плотность , намогниченность , поляризованность и т.д. ( так как их значения
    зависят от движения и положения частиц системы и входящих в них зарядов ).