Реферат Физические основы устройства тиристора в токонесущих устройствах подвижного состава. Учебная работа № 187158

Учебная работа № 187158. Реферат Физические основы устройства тиристора в токонесущих устройствах подвижного состава

Выдержка из похожей работы

…….

Физические основы явления выстрела

…..та вылета пули до
прекращения возрастания её скорости. Рассмотрим, как меняется давление порохового газа при выстреле
(кривая I на рис.).
Предварительный период. Во время горения заряда образуется пороховой газ.
Давление его можно выразить формулой: [pic] (1)где Т, V и m ( соответственно температура, объём и масса порохового газа, М
( его молярная масса, R ( универсальная газовая постоянная. Поскольку объём
газа не меняется, а температура и масс резко увеличиваются, давление газа
будет расти по закону: [pic],где С ( постоянная величина. Давление пороховых газов будет возрастать до
тех пор, пока пуля не сдвинется с места. Первый период. Его условно можно разделить на три полпериода.
Рассмотрим их поочерёдно. 1. Масса порохового газа m возрастает быстрее, чем объём V запульного пространства (объём, заключённый между дном пули и дном гильзы). Учитывая, что [pic] (S ( площадь сечения канала ствола, l ( путь пули в канале ствола), изменение давления газа в первый подпериод можно представить графически в виде участка 1-2 кривой I. 2. Скорость возрастания массы порохового газа становится близкой к скорости движения пули, или, что одно и то же, к скорости изменения объёма V. Тогда формула (1) принимает вид [pic], где С1 ( постоянная величина. Графически изменение давления в этот подпериод можно представить в виде участка 3-4 кривой I. 3. Объём V запульного пространства вследствие быстрого увеличения скорости пули растёт гораздо быстрее массы m притока порохового газа, и изменением массы можно пренебречь. Тогда формула (1) примет вид: [pic], где С2 ( постоянная величина. Изменение давления газа в этот подпериод можно представить в виде участка 5-6 кривой I. Промежуточные процессы между подпериодами можно приближённо
изобразить соответствующими участками 2-3 и 4-5 кривой I. Yandex.RTB R-A-98177-2

(function(w, d, n, s, t) {
w[n] = w[n] || [];
w[n].push(function() {
Ya.Context.AdvManager.render({
blockId: “R-A-98177-2”,
renderTo: “yandex_rtb_R-A-98177-2”,
async: true
});
});
t = d.getElementsByTagName(“script”)[0];
s = d.createElement(“script”);
s.type = “text/javascript”;
s.src = “//an.yandex.ru/system/context.js”;
s.async = true;
t.parentNode.insertBefore(s, t);
})(this, this.document, “yandexContextAsyncCallbacks”);
[pic],
где С3 ( постоянная величина. Изменение давления можно представить участком
6-7 кривой I. Третий период. Часть газа вырывается из канала ствола вслед за пулей,
при встрече с воздухом образует пламя и ударную волну. Следовательно, масса
газа m уменьшается. Так как при этом увеличивается объём газа, то, согласно
формуле (1), происходит резкое падение давления газа (участок 7-8 кривой
I). Это уменьшение происходит до тех пор, пока давление порохового газа на
дно пули не уравновесится сопротивлением воздуха. График изменения скорости пули в канале ствола (кривая II на рис.)
можно построить, если предположить, что сила, действующая на пулю со
стороны пороховых газов, много больше силы сопротивления, силы трения и т.
д. В предварительный период скорость пули не меняется. В остальные
периоды ускорение пули пропорционально давлению. Действительно, на пулю
действует сила: [pic],где p ( давление порохового газа, S ( площадь сечения канала ствола.
Следовательно, если масса пули m, то её ускорение [pic].Поскольку давление газа в канале ствола во все периоды много больше
атмосферного, ускорение пули будет больше нуля, т. е. Она будет двигаться
ускоренно. В первый подпериод ускорение увеличивается, следовательно, скорость
пули будет резко возрастать. Графически это изменение скорости можно
представить в виде участка 1-2 кривой II. Во второй подпериод ускорение
почти не изменяется, по…