решить задачу
Количество страниц учебной работы: 10,4
Содержание:
Содержание
Введение……………………………………………………………………3
1. Теория туннельного эффекта…………………………………………..4
2. Туннелирование электронов……………………………………………6
Заключение………………………………………………………………..10
Список литературы……………………………………………………….11

Список литературы
1. Аронов, Р.А. Физическая реальность и познание: Логико-гносеологические патологии познания. Теория относительности и квантовая механика. Наследие А.Эйнштейна, Н.Бор / Р.А. Аронов. – М.: Красанд, 2014. – 528 c.
2. Артеха, С.Н. Основания физики (критический взгляд): Квантовая механика / С.Н. Артеха. – М.: Ленанд, 2015. – 208 c.
3. Байков, Ю.А. Квантовая механика: Учебное пособие / Ю.А. Байков. – М.: БИНОМ. ЛЗ, 2013. – 291 c.
4. Байков, Ю.А. Квантовая механика / Ю.А. Байков. – М.: Бином. Лаборатория знаний, 2013. – 291 c.
5. Блохинцев, Д.И. Квантовая механика: Лекции по избранным вопросам / Д.И. Блохинцев. – М.: Ленанд, 2015. – 120 c.
6. Гааз, А. Волны материи и квантовая механика / А. Гааз. – М.: КД Либроком, 2014. – 168 c.
7. Горбацевич, А.К. Квантовая механика в общей теории относительности: Основные принципы и элементарные приложения / А.К. Горбацевич. – М.: КД Либроком, 2013. – 160 c.
Стоимость данной учебной работы: 585 руб.

 

    Форма заказа работы
    ================================

    Укажите Ваш e-mail (обязательно)! ПРОВЕРЯЙТЕ пожалуйста правильность написания своего адреса!

    Укажите № работы и вариант

    Соглашение * (обязательно) Федеральный закон ФЗ-152 от 07.02.2017 N 13-ФЗ
    Я ознакомился с Пользовательским соглашением и даю согласие на обработку своих персональных данных.

    Учебная работа № 186745. Реферат Теория туннельного эффекта. Туннелирование электронов

    Выдержка из похожей работы

    …….

    Туннельная интерференция полей волн произвольной физической природы и перспективы ее применения

    …..лексным показателем преломления (а именно, в
    металлах) интерференционная составляющая вектора плотности потока энергии  электромагнитных затухающих
    встречных волн не равна нулю, принципиально является незатухающей и
    пропорциональна мнимой части волнового числа :                               
          ,       (1)      
    где  и  – комплексные амплитуды волн. Видно, что
    усредненный по времени интерференционный поток  в среде с поглощением  осциллирует вдоль направления
    распространения волн с периодом π/α, а в «запредельной»
    области, то есть в среде с полным внутренним отражением (), указанный поток вообще не зависит
    от х: = const,
    и его величина и направление (знак) определяются разностью начальных фаз  волновых полей. Согласно
    (1), в прозрачной  среде
    интерференционный поток встречных волн отсутствует при любых
    амплитудах и фазах полей этих волн, хотя сама интерференции как явление перераспределения
    волновой энергии в пространстве при наложении двух или более полей когерентных
    волн естественно остается.
    Представленный феномен нетривиален
    в том смысле, что в случае волн одного направления  их  интерференционный 
    поток  энергии  перечисленных
    выше особенностей не имеет. Этот поток так же, как и потоки энергии каждой из
    волн, пропорционален действительной части волнового числа α и в
    поглощающей среде по мере распространения вглубь затухает по экспоненте,
    степень которой пропорциональна .
    Обсуждаемое явление условно
    названо «электромагнитная туннельная интерференция», что логически
    следует из сопоставления с результатами квантовомеханической задачи о
    туннелировании микрочастицы через потенциальный барьер. Проиллюстрируем это на
    примере одномерного барьера простейшей прямоугольной формы:  U(x)
    = U0  при  –d/2 < x < d/2  и U(x) = 0 при  > d/2.
    В случае, когда энергии частицы E = ħ2k2/2m
    больше высоты барьера U0 , то
    есть при E – U0 > 0, поле волновой функции частицы в области внутри барьера имеет вид двух
    встречных волн вероятности:
                  ,          (2)
    где , а  и – комплексные амплитуды. Тогда плотность
    потока вероятности внутри барьера
                       (3)
    есть сумма потоков вероятности:
    первой волны, распространяющейся в положительном направлении оси x, и
    второй – в противоположном направлении, при отсутствии интерференционной
    составляющей в плотности потока этих волн.
    В другом случае, когда энергия
    частицы Е меньше высоты барьера, то есть при E
    – U0 < 0, волновая функция частицы внутри барьера имеет вид:               ,         (4) где , а C1 и C2 - то же, что и для (2). В таких условиях плотность потока вероятности в области барьера запишется:                         .         (5) Итак, когда E – U0 < 0, функция потока  описывает туннелирование микрочастицы через барьер, обусловленное явлением интерференции за счет сложения амплитуд вероятностей. Таким образом, аналогия между выражениями  в (1) и  в (5) очевидна и вполне оправдывает название «электромагнитная туннельная интерференция». Приведем некоторые примеры конкретных приложений обсуждаемого здесь явления. Это прежде всего туннельная интерференция бозонных волн, но не электромагнитных (разговор о них будет ниже), а волн бозе-кон-денсата куперовских электро...