[vsesdal]
Количество страниц учебной работы: 16,6
Содержание:
“Содержание
Введение 3
1.Явление смачивания и капиллярности 4
2. Использование явлений смачивания и капиллярности в спорте 11
Заключение 16
Список использованной литературы 17
Список использованной литературы
1. Гавронина Г.А. Методика комплексного применения статических упражнений в процессе занятий по физическому воспитанию студенток специальной медицинской группы. — Набережные Челны, 2009 г. – 167 с.
2. Детлаф А.А., Яворский Б.М. Курс физики: учебное пособие для втузов. – 4-е изд., испр. – М.: Высш. шк., 2002. – 718 с.
3. Иродов И.Е. Механика. Основные законы. М.: Лаборатория базовых знаний, 2009. – 248 с.
4. Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Курс теоретической физики: В 10 т.: т. 2. – М.: Физматлит, 2002. – 224 с.
5. Мазенков А.А. Методика комплексного применения статических (изометрических) и динамических упражнений в физическом воспитании студентов [автореф.]. — Тюмень, 2003 г. – 38 с.
6. Савельев И.В. Курс общей физики: В 5 кн.: кн. 1: учебное пособие для втузов. – М.: ООО «Издательство Астрель», 2004. – 336 с.
7. Трофимова Т.И. Курс физики: учеб. пособие для вузов. – Изд. 9–е, перераб. и доп. – М.: Издательский центр «Академия», 2004. – 560 с.
8. Фейнман Ричард Ф., Лейтон Роберт Б., Сэндс Метью. Феймановские лекции по физике. Вып. 4. Кинетика. Теплота. Звук. Пер. с англ./ под ред. Я.А. Смородинского. Изд. 3-е, испр. – М.: Едиториал УРСС, 2004. – 264 с.
9. Чернов И.П., Ларионов В.В., Веретельник В.И. Физический практикум. Часть 1. Механика. Молекулярная физика. Термодинамика: учебное пособие для технических университетов. – Томск: Изд-во ТПУ, 2004. – 182 с.
10. Чернов И.П., Ларионов В.В., Тюрин Ю.И. Физика: сборник задач. Часть 1. Механика. Молекулярная физика. Термодинамика: учебное пособие. – Томск: Изд-во Томского ун-та, 2004. – 390 с.
11. Хайкин С.Э. Физические основы механики. М.: Наука, 2007. – 362 с.
”
Учебная работа № 188699. Реферат Явление смачивания и капиллярности
Выдержка из похожей работы
Динамика растекания при неполном смачивании
…..твердое тело-вакуум. Практически все экспериментальные методы,
использующие электронные пучки, становятся неприменимыми для жидкостей.
Несколько чувствительных методов, тем не менее, можно использовать специально
для исследования поверхности (флуоресценция, ЭПР и т. д.), но они часто имеют
лишь ограниченную область применения. Подобные ограничения относятся и к
электрохимическим методам.
1. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ
ИССЛЕДОВАНИЯ ЯВЛЕНИЙ СМАЧИВАНИЯ И РАСТЕКАНИЯ
.1 Краевые углы и поверхностная энергия при термодинамическом
равновесии
Если маленькая капля жидкости
находится на плоской поверхности твердого тела, возможны два различных случая,
отвечающих равновесию: неполное смачивание (рис. 1 а и б) с конечным значением
краевого угла θе или полное
смачивание (θе =0) (рис. 1, в).
Индекс «е» у θ означает, что мы
рассматриваем равновесное значение краевого угла θ.
При неполном смачивании покрытая жидкостью область поверхности ограничена
некоторой линией контакта Λ,
которая в данном случае является окружностью.
Рис. 1. Маленькая капля в
равновесии на горизонтальной подложке.
Рис. а и б соответствуют
неполному смачиванию; тенденция к смачиванию сильнее в случае б, чем в а. Рис.
в соответствует полному смачиванию.- пар, L – жидкая фаза, S
– твердая фаза.
Ситуация вблизи линии контакта
более детально изображена на рис. 2. Профиль капли имеет форму клина, а линия Λ
перпендикулярна к плоскости рисунка. На этой линии находятся в контакте три
фазы: твердая (S), жидкая (L)
и равновесный пар (V). Каждая из
поверхностей раздела фаз обладает определенной свободной энергией, приходящейся
на единицу площади γsl,
γsv
и γlv
(последняя для простоты обозначается просто γ).
Рис. 2. Смещение жидкого клина
(линии трехфазного контакта Λ) на
величину dx. Энергия в таком процессе не меняется, что приводит к уравнению
Юнга (1.1)
Эти параметры адекватно
описывают поверхностную энергию в далекой области (вдали от Λ).
Вблизи Λ структура
профиля капли значительно усложняется и зависит от детального описания системы
(примеры возможных усложнений формы профиля приведены на рис. 3). Существует
некая переходная зона вокруг условного положения линии Λ,
в которой и наблюдаются указанные отклонения профиля от простой формы. Тем не
менее, можно связать θe
со значениями энергий γij
в далекой области не зная ничего о структуре переходной зоны. Это явилось одним
из многих открытий английского ученого Томаса Юнга.
Рис. 3. Виды структуры
переходной зоны вблизи линии трехфазного контакта.
а – Эффект сил притяжения
Ван-дер-Ваальса. При θе << 1
форма профиля гиперболическая, а высота hс
возмущенной области порядка а/θe,
(где а - атомный размер). б - Заряженная поверхность подложки смачивается
соленой водой (радиус экранирования kD-1).
Основная идея Юнга состояла в
том, что в равновесии энергия не должна меняться при произвольных смещениях dx
положения линии контакта. При таком сдвиге: а)объемная энергия не меняется (так
как давление жидкости и пара одинаковы); б) энергия переходной зоны остается
прежней - зона перемещается как целое; в) площади далеких поверхностей (на
единицу длины линии) увеличиваются соответственно на dx
(для S/V),
-dx (для S/L),
и -dx cos
θе
(для L/V).
Отсюда следует соотношение,
называемое уравнением Юнга:
(1.1)
Уравнение (1.1) показывает, что
угол θе
полностью определяется термодинамическими параметрами: измерения дают
информацию о поверхностном натяжении. Обычно из независимых измерений известно
значение
...