[vsesdal]
Количество страниц учебной работы: 4,6
Содержание:
Задача 1.
Определить ток I, протекающий в выпрямительном диоде при прямом напряжении U=0,1B и температуре Т=300 К, если обратный ток насыщения I0=2•10–7A.
Дано:
U=0,1B
Т=300 К
I0=2•10–7A.
Найти: I-?
Задача 2.
Германиевый диод имеет обратный ток насыщения I0=2•10–6 A, а кремниевый с такими же размерами – I0=10–9 A. Вычислить и сравнить прямые напряжения на диодах при Т=293К, если через каждый диод протекает ток I=100 мА.
Дано:
Т=293 К
I0Г=2•10–6A.
I0К=10–9 A
I=100 мА
Найти: UпрГ-? UпрК-?
Задача 3.
Германиевый диод, имеющий обратный ток насыщения I0=25•10–6 A, работает при напряжении U=0,1 B и температуре Т=300 К. Определить: а) сопротивление диода постоянному току R0; б) дифференциальное сопротивление Ri .
Дано:
Т=300 К
I0=25•10–6A.
U=0,1 B
Найти: а) сопротивление диода постоянному току R0;
б) дифференциальное сопротивление Ri .
Учебная работа № 186822. Контрольная Физика, 3 задачи
Выдержка из похожей работы
Решение численными методами краевой задачи математической физики
….. растягивающая сила, то граничные условия имеют следующий
вид:
Начальные
условия
Так как колебания происходят под воздействием растягивающей
силы и в начальный момент стержень находится в покое, то начальные условия
можно записать следующим образом:
1.2
Вывод уравнения движения из основных законов физики
Стержень – упругое твёрдое тело, длина которого значительно
превышает его поперечные размеры.
Рассмотрим стержень цилиндрической формы, на который действует
вдоль оси стержня сила .
Исследуем такие колебания стержня, при которых поперечные сечения
площадью , перемещаясь вдоль оси стержня, остаются плоскими и параллельными
друг другу. Данные предположения оправдываются, если поперечные размеры стержня
малы по сравнению с его длиной.
Продольные колебания возникают тогда, стержень предварительно
немного растягивается (или сжимается), а затем предоставляется самому себе.
Рис. 1. Стержень
Направим ось вдоль оси стержня и будем считать, что в состоянии покоя концы
стержня имеют соответственно абсциссы и . Рассмотрим сечение ; его абсцисса в состоянии покоя. Смещение этого сечения в любой
момент времени будет характеризоваться функцией
Найдём относительное удлинение участка стержня, ограниченного
сечениями и .
Если абсцисса сечения в состоянии покоя , то смещение этого стержня в момент времени с точностью до бесконечно малых высшего порядка равно:
Отсюда ясно, что относительное удлинение стержня в сечении с
абсциссой в момент времени выражается производной:
Считая, что стержень совершает малые колебания, можно вычислить
натяжение, вызывающие это удлинение. Натяжение подчиняется закону Гука. Найдем
величину силы натяжения , действующей на сечение :
где – площадь поперечного сечения стержня, а модуль упругости (модуль Юнга) материала стержня.
Соответственно сила , действующая на сечение равна
Возьмем элемент стержня, заключённый между сечениями и . На этот элемент действуют силы и , приложенные в этих сечениях и направленные вдоль оси . Результирующая этих сил имеет величину
и направлена также вдоль оси .
С другой стороны, ускорение элемента равно , вследствие чего, используя второй закон Ньютона , мы можем написать равенство
(1)
где объёмная плотность стержня, масса выделенного участка стержня
Сокращая и вводя обозначение , для свободных продольных колебаний однородного стержня можно получить дифференциальное уравнение в частных производных:
(2)
Форма этого уравнения показывает, что продольные колебания стержня
носят волновой характер, причём скорость распространения продольных волн
определяется формулой
Если дополнительно предположить, что к стержню приложена внешняя
сила , рассчитанная на единицу объёма и действующая вдоль оси стержня,
то к правой части уравнения (1) добавится слагаемое и уравнение (1) примет вид:
…