[vsesdal]
Количество страниц учебной работы: 9,7
Содержание:
физика электродинамика
Задачи
Задача
121. Гальванический элемент с внутренним сопротивлением замыкают поочерёдно двумя проволочками с различными сопротивлениями , и . В каком соотношении должны находиться , и и при следующих условиях: а) в сопротивлениях , и должно за определённое время выделяться одно и то же количество тепла; б) в меньшем сопротивлении должно выделяться больше тепла?
Дано:
Найти:
. В каком соотношении должны находиться , и и при следующих условиях:
а) в сопротивлениях , и должно за определённое время выделяться одно и то же количество тепла;
б) в меньшем сопротивлении должно выделяться больше тепла?
Задача
151. Замкнутая электрическая цепь состоит из источника напряжения и двух соединённых последовательно одинаковых сопротивлений. К концам одного из сопротивлений присоединяются по очереди два вольтметра: один имеет сопротивление , а второй — сопротивление . Во сколько раз будут отличаться показания вольтметров? Внутренним сопротивлением источника напряжения пренебречь.
Дано:
Найти:
Задача
181. К источнику тока с внутренним сопротивлением Ом подключаются два одинаковых сопротивления по Ом. Один раз сопротивления подключаются последовательно друг другу, а другой раз — параллельно. Найти отношение мощностей, выделяющихся во внешней цепи в первом и во втором случаях.
Дано:
Ом
Ом
Найти:
Задача
211. Два круговых витка с током лежат в одной плоскости и имеют общий центр. Радиус большого витка см, меньшего см. Напряжённость поля в центре витков равна , если токи текут в одном направлении, и нулю, если в противоположном. Определить силу токов, текущих по круговым виткам.
Дано:
см м
см м
Найти:
Задача
241. Незакреплённый проводник массой г и длиной см находится в равновесии в горизонтальном магнитном поле напряжённостью . Определить силу тока в проводнике, если он перпендикулярен линиям индукции поля.
Дано:
г кг
см м
Найти:
Задача
271. Перпендикулярно линиям индукции однородного магнитного поля индукцией мТл по двум параллельным проводникам движется без трения перемычка длиной см. При замыкании цепи, содержащей эту перемычку, в ней течёт ток А. Определить скорость движения перемычки. Сопротивление цепи Ом.
Дано:
мТл Тл
см м
А
Ом
Найти:
Учебная работа № 188274. Контрольная Физика электродинамика, 6 задач
Выдержка из похожей работы
«Безвихревая электродинамика». Математическая модель
…..оответственно,
разные свойства у двух видов источников и их полей, разные
причинно-следственные связи у одной и той же природной сущности.
Сведём
к нулю в правом уравнении производную по времени. В итоге получаем дифференциальную
форму записи известной электростатической теоремы Гаусса
ÑÑ. (2)
И
новое гауссоподобное дифференциальное уравнение для более симметричной
локальной магнитостатики с потенциальным магнитным полем, образуемым
безнаправленными (в общем случае – бесконечно малыми сферическими)
центрально-симметричными токами зарядов
Ñ Ñ
. (3)
Приравнивая
нулю источники поля в левом и правом уравнениях равенства (1), получаем
математическое описание симметрийно-физического перехода для ЭМВ в пустом
пространстве. Перехода поперечных ЭМВ в продольные.
В
общем случае ранговое преобразование описывает ступенчатый переход к другой
геометрической симметрии тензорных величин, сопровождаемое ступенчатым
изменением
их физического наполнения.
В
случае практической реализации симметрийно-физического перехода в каком-либо
конкретном явлении ранговое преобразование представляет собой его теоретическую
модель.
Оно
может использоваться в предсказательных целях, являясь разновидностью метода
математической гипотезы.
Построение
математической модели безвихревой электродинамики. В результате анализа
центрально-симметричной магнитостатики [1] была получена формула, связывающая
потенциал и напряжённость стационарного магнитного поля
(4)
Переходя
к описанию переменного поля, посредством умножения обеих частей
равенства
(4) на оператор , имеем
формулу
, (5)
отображающую
локальное явление электромагнитной индукции вне вещественного источника.
Используя
принцип перестановочной двойственности [2], трансформируем формулу (5) в запись
явления магнитоэлектрической индукции
. (6)
Подставляя
в формулу (5) отношение (1) , а в формулу (6) равенство
(7)
соответственно
имеем
, (8)
. (9)
Две
пары равенств (4), (8) и (7) ,(9) представляют собой 3 – мерные компоненты двух
4 – мерных уравнений
(10)
, (11)
где
(12)
(13)
являются
исходными элементами математической модели гипотетической безвихревой
электродинамики – магнитным и электрическим 4–векторами напряжённости поля.
Дальнейшее
построение сводится к применению к исходным 4-векторам универсальных операторов
таким же образом, как это делается в известной модели.
Первым
действием записываются уравнения для пустого пространства
, (14)
. (15)
Вещественные
источники вводятся в (14),(15) как естественное дополнение, приводящее их к
максвеллоподобному виду
, (16)
(17)
С
одной стороны, модуль вектора плотности тока применяется в (17) вынужденно для
его совмещения со скалярным уравнением. С другой – он является адекватным
математическим описанием бесконечно малой центрально – симметричной сферической
(осе
вой
Jx=0, аксиальной Jx=0, Jу=0) системы противонаправленных токов зарядов, не
имеющей выделенного посредством вектора направления.
Прежде,
чем объединить уравнения (16), (17), необ…