[vsesdal]
Количество страниц учебной работы: 11,7
Содержание:
1 6 0 7 9 4
а б в г д е
Задача 1
Стержневая система
Два стальных стержня, шарнирно соединенных в точке А, находятся под действием силы F. Первый стержень имеет длину с и площадь поперечного сечения А, второй – длину а и площадь – 2А. Модуль упругости стали принять равным Е=2?105 МПа.
Требуется найти:
1) величину нормальных напряжений, действующих в стержнях,
2) абсолютную и относительную деформацию стержней.
Дано:
Схема 4
А=20 см2
F=140 кН
а=2.7 м
b=2.9 м
с=1.4 м
Задача 4
Кручение
К стальному валу приложены скручивающие моменты: Т1, Т2, Т3, Т4.
Требуется:
1) построить эпюру крутящих моментов;
2) при заданном значении [?] определить диаметр вала из расчета на прочность и округлить его величину до ближайшего большего значения из данного ряда диаметров 30, 35, 40, 45, 50, 60, 70, 80, 90, 100 мм;
3) построить эпюру углов закручивания;
4) найти наибольший относительный угол закручивания.
Дано:
Схема 4
а=1.7 м
b=1.9 м
с=1.4 м
Т1=Т3=1.7 кНм
Т2=Т4=0.9 кНм
[?]=80 МПа
Задача 6(а)
Для заданной схемы балки требуется написать выражение Qy и Мх для каждого участка в общем виде, построить эпюры Qy и Мх, найти Мх max и подобрать деревянную балку круглого поперечного сечения при [?]=8 МПа.
l1=10?a
Дано:
Схема 4
l1=1.9 м
l2=4 м
a1/a=7
a2/a=9
a3/a=4
M=7 кНм
F=9 кН
q=4 кН/м
Задача 16
Тонкостенная оболочка
Тонкостенный цилиндрический резервуар диаметра D заполнен на высоту Н жидкостью, плотность которой ?=1?103 кг/м3. В резервуаре над жидкостью создано избыточное давление р0.
Требуется:
1) найти толщину стенки резервуара из условия прочности в нижнем сечении, если [?]=160 МПа, (использовать четвертую теорию прочности);
2) построить эпюры окружных и меридиональных нормальных напряжений (вдоль меридиана).
Дано:
Н=14 м
D=9 м
р0=0.17 МПа
Учебная работа № 188519. Контрольная Механика, 4 задачи (1,4,6а,16)
Выдержка из похожей работы
Механика жидкостей и газов в законах и уравнениях
…..ся так, чтобы вектор v в каждой точке пространства был направлен по касательной к соответствующей
линии
Рис.39.2. За время Δt
через поверхность S пройдут
все частицы жидкости, заключённые в объёме между S и S’
можно провести через любую точку
пространства. Если построить все мыслимые линии
тока, они просто сольются друг с другом. Поэтому для наглядного
представления течения жидкости строят лишь часть линий, выбирая их так, чтобы
густота линий тока была численно равна модулю скорости в данном месте. Тогда по картине линий тока можно судить не только о направлении, но и о модуле вектора v в разных точках пространства. Например, в точке
А на рис.39.1 густота линий, а следовательно и модуль v,
чем в точке В. Поскольку разные частицы жидкости
могут проходить через данную точку пространства с разными скоростями
(т. е. v = v(t)), картина линий тока, вообще говоря, все время изменяется. Если скорость
в каждой точке пространства остается
постоянной (V=const), то течение жидкости Называется стационарным (установившимся).
При стационарном течении любая частица жидкости проходит через данную точку пространства с одной и той
же скоростью v. Картина линий тока при
стационарном течении остается неизменной,
и линии тока в этом случае совпадают с траекториями частиц. Если
через все точки небольшого замкнутого контуpa провести линии тока, образуется поверхность, которую называют трубкой
тока. Вектор v касателен к поверхности трубки тока в каждой ее точке. Следовательно,
частицы жидкости при своем движении не пересекают стенок трубки тока.
Возьмем трубку тока, достаточно
тонкую для того, чтобы во всех точках ее
поперечного сечения S скорость частиц v была одна и та же (рис. 39.2). При
стационарном течении трубка тока подобна стенкам жесткой трубы. Поэтому через
сечение 5 пройдет за время Δt объем
жидкости, равный SvΔt, а в единицу времени объем
(39.1)
Жидкость, плотность которой всюду одинакова и
изменяться не может, называется несжимаемой. На рис. 39.3 изображены два
сечения очень тонкой трубки тока — S1 и S2. Если жидкость несжимаема , то кол
– во ее между этими сечениями остается неизменным. Отсюда следует, что
Рис
39.4. При движении в сужающейся трубке скорость частиц возрастает – частицы
движутся ускоренно.
Рис39.3.
Для несжимаемой жидкости при стационарном течении S1v1=S2v2
объемы жидкости, протекающие в
единицу времени через сечения S1 и S2, должны быть одинаковыми:
(39.2)
(напомним, что через боковую
поверхность трубки тока частицы жидкости не проникают).
Равенство (39.2) справедливо для
любой пары произвольно взятых сечений. Следовательно, для несжимаемой жидкости при стационарном течении произведение
Sv в любом сечении данной трубки тока имеет одинаковое
значение:
(39.3)
Это утверждение
носит название теоремы о неразрывности струи.
Мы получили формулу (39.3) для
несжимаемой жидкости. Однако она применима к реальным жидкостям и даже к газам
в том случае, когда их сжимаемостью можно пренебречь. Расчеты показывают, что при движении газов со скоростями, много меньшими скорости
звука в этой среде, их можно с достаточной точностью считать несжимаемыми.
Из соотношения (39.3) вытекает,
что при изменяющемся сечении трубки тока частицы несжимаемой жидкости движутся
с ускорением (рис. 39.4). Если трубка тока горизонтальна, это ускорение может
быть обусловлено только непостоянством
давл…